A LA THÉORIE DES ÉLECTRONS. 109 



une fonction des coordonnées; ainsi dans l'état station- 

 naire d'une sphère liquide en mouvement autour de son 

 axe, on rapporte la sphère à des axes animés du même 

 mouvement de rotation et la force centrifuge est pro- 

 portionnelle au rayon, normal à l'axe. Considérons le 

 point P du champ à l'instant t : à l'instant t -{- dt, à ne 

 tenir compte que du mouvement de la charge, il est 

 identifié au point qui se trouve par rapport à lui sur la 

 ligne de mouvement et plus en arrière que lui de la 

 quantité udt. Il faut convenir qu'il y a contradiction 

 apparente entre le mouvement du champ, accompa- 

 gnant la ciiarge, et son immobilité sans laquelle il n'y 

 aurait pas de variation. Peut-être faudrait- il définir la 

 notion de point du champ comme fixant la situation, à 

 un instant donné, de la molécule d'éther qui reste 

 immobile. Appliquons à l'éq. (2) cette transformation 

 de la variation dans le temps en variation dans l'espace ; 



— ^devient — (it V)§ce qui, sous la forme cartésienne, 

 signifie : 



conformément à ce que nous venons de voir. D'autre 

 part l'analyse vectorielle donne : 



(uy)§ = u div § — § div u — curl Vu <p -f- (^ v) " 



on a div § = dans tout l'espace parce que le magné- 

 tisme est un vecteur solénoïdal, div u = o parce que u 

 est constant, ce qui annule aussi le dernier terme. Par 

 conséquent de (2) il résulte : 



iizv* curl î- = — curl Vu§ et par intégration 

 (3) 47ru» X 4- Vu § = g = — Vf 



