A LA THÉORIE DES ÉLECTRONS. 1 1 5 



De (I) et (2) en tenant compte de cette condition, on 

 déduit le système d'équations suivant : 



« ^ ^ - ^'" = *''^" 



(III) S^ = cil ri ^( 



Ici intervient une notion nouvelle : on considère en 

 un point P du champ, à un instant to, un état de ce 

 point défini par la valeur d'un vecteur ou d'un scalaire, 

 et on l'attribue à la propagation de ce vecteur ou de ce 

 scalaire, émis par l'électron à un instant antérieur et 

 propagé avec ia vitesse de la lumière. L'instant de 

 l'émission t doit être tel que l'on ait : 



(6) r = v{t,- 1) 



r étant la longueur du rayon vecteur, mené du point 

 fixe à la position de l'électron à l'instant t. Puis, laissant 

 to constant, on écrit : 



,(r = — vdt 

 et il en résulte pour une l'onction de t qui devient une 

 fonction de r par l'équation (6) : 



'W ~ \ dr^ 

 En appliquant cette transformation aux éq. I et II, 

 on obtient : 



(la) -^ - v^^K = 4zr.u 



(lia) ^ - v^.^ = 4;rr.i)^ 



