A LA THÉORIE DES ÉLECTRONS. '1 1 7 



Om se trouvait en 0, lorsque l'émission a eu lieu. En 

 désignant par d, la distance de la section à 0,, on 



trouve : 



u 

 d. ■— d (] -\ cos ux) 



Le facteur de d pour le cas correspondant à la figure 

 est plus petit que l'unité, car le cosinus du rayon vec- 

 teur et de la vitesse est négatif. On voit en efîet que d, 

 est plus petit que d. On en conclut que si l'électron est 

 supposé immobile au point pendant que ses différents 

 éléments rayonnent, il faut modifier, comme si la dimen- 

 sion moyenne était modifiée dans le rapport de d^ kd^, 

 l'expression ci-dessus, et écrire : 



r 



r {\ -A cos ur I /m = t 



\ V j V 



av. 



% = : 



r 



+ v 



cos nr I twi = t ^ 



L'application de ces formules au cas déjà traité du 

 mouvement rectiligne uniforme se fait aisément ; on 

 trouve : 



r M + cos (ur)) = /(«/' -{• z^) s ^ x^ 



et, en ayant somt de faire -jr = — " T" ' '^^ ^^* '°^" 

 plique le champ stationnaire de Lorentz, on retrouve 

 pour 2) et ^ les mêmes valeurs que par la première 

 méthode. Remarquons que dans ce cas, l'immobilité 

 du point P que la méthode Liénard-Wiechert conserve, 

 disparaît, mais pour ce qui suit, cette immobilité est un 



