A LA THÉORIE DES ÉLECTRONS. 119 



tance. Pour l'optique, il y a lieu de considérer exclusi- 

 vement le cas où l'on peut négliger les termes en -jjpar 



rapport à l'unité. 



Cette condition permet de simplifier encore les expres- 

 sions de @ et de § qui deviennent : 



(S = — (r" — r,?-') f? = — Vr,r" 



r vr 



Ra'jonnement des électrons en mouvement. 



D'après ce que nous avons vu, l'action d'un électron 

 en mouvement est toujours comparable à une émission 

 rayonnante, et l'interprétation des équations de Max- 

 well permet de calculer ce rayonnement. Il s'agit 

 maintenant d'un mouvement d'oscillation qui peut être 

 rectiligne, ou elliptique et comme cas particulier circu- 

 laire, et assimile l'électron à une source lumineuse ou 

 à l'étincelle génératrice d'une onde Hertzienne. L'appli- 

 cation la plus simple, celle de l'oscillation rectiligne 

 suffira pour fixer les idées. La distance de l'électron 

 au centre d'oscillation est donné par : 



. 27rf 

 ^ = a sm — 



En menant un rayon vecteur t du centre d'oscillation 

 au point P, on a : 



r = ro + ^, d'où r = Xoh + ^v, 



A cause de la petitesse de p par rapport à r, la varia- 

 tion de r dans cette équation ne porte que sur le second 

 terme et il en résulte : 



?•" = ^\ 



