212 INTRODUCTION DU FACTEUR DE DOPPLER DANS 



l'espace par des sphères de rayon r, de o à l'infini, 

 correspondant à des valeurs de t variant de t^ à une 

 valeur négative infinie. Je désigne t par temps d'émis- 

 sio7i et il est évident qu'à une augmentation dr corres- 

 pond une augmentation négative \dt, puisque toutes les 

 émissions doivent correspondre à un même instant t^ 

 enPo. 



D'autre part, les équations de Maxwell et leurs 

 transformées s'appliquent directement aux points du 

 champ, tels que P^, qu'on peut appeler champ de 

 transmission, où la fonction cp et ses dérivées, soit par 

 rapport au temps, soit par rapport aux dimensions 

 linéaires, sont le résultat de la propagation de ces 

 mêmes quantités à partir de la source d'émission. 

 Puisque c'est au point P„ que s'appliquent les équations, 

 il est nécessaire de considérer une variation élémentaire 

 de t, et de la position de P, en désignant par dt^, ùx^, 

 dij^, dz^, les différentielles respectives. 



En supposant t^ et t variables tous deux (6) donne : 

 (7) dr = ((//o — f^O 



Soient E et E' les deux positions de l'électron aux 

 instants d'émission tett-\- dt. Le chemin EE' parcouru 



