DES PHASES CRISTALLINES ANISOTROPES. 253 



a été établie pour les vrais métaux, chez lesquels le 

 mouvement des électrons est sûrement plus libre que 

 dans les autres corps'. L'influence de la nature spécifi- 

 que du conducteur est ainsi mise en évidence. 



§8. 



On peut se demander ensuite si les écarts observés 

 sont dans un rapport quelconque avec les structures 

 moléculaires des deux phases cristallines expéri- 

 mentées. Cela serait important à élucider. On pourrait 

 être conduit par cette voie à fixer quelles sont les con- 

 ditions spéciales du mouvement des électrons quand 

 ceux-ci sont sous l'influence de molécules pondérables 

 orientées régulièrement dans l'espace. 



De plus, il se trouve que dans les deux espèces de 

 cristaux observés les structures moléculaires probables 

 sont tout-à-fait comparables entre elles. Ces cristaux 

 ont la même symétrie, à savoir la symétrie ditrigonale 

 scalénoédrique et leurs paramétres cristal iographiques 

 sont très analosfues : 



'o' 



bismuth : a : c = \ : 1.3035 (Rose) 

 fer oligiste : a : c = \ : 1.3654 (Melczer) 



L'aspect dominant des deux phases est le rhomboèdre 

 qui, chez toutes deux, est pseudo-cubique. 



Pour le bismuth, l'angle a est 87°34' et pour le fer 

 oligiste a = 85°4â'. Chez le bismuth surtout, l'archi- 

 tecture pseudocubique est très évidente ; les plans de 

 clivage parfait correspondant aux formes jlH} et 

 I 1 IT j se combinent en un polyèdre qui ne diffère que 



' Voir cependant la remarque finale de cette publication. 



