254 CONDUCTIBILITÉS THERMIQUE ET ÉLECTRIQUE 



très peu de l'octaèdre régulier. Quoique le fer oligiste 

 ne possède pas de plan de clivage parfait, il peut ce- 

 pendant être partagé le plus facilement dans le sens 



Les parallélipipèdes élémentaires de ces deux phases 

 cristallines étant des rhomboèdres pseudocubiques, on 

 peut se demander quelles seront les dimensions molé- 

 culaires p des deux cellules élémentaires. Ces dimen- 

 sions constituent, conjointement avec celles connues et 

 peu différentes entre elles, des angles «, les paramètres 

 déterminant la structure moléculaire ; elles sont égales 

 aux translations car acléris tiques des deux systèmes de 

 Bravais ici considérés. 



On peut alors calculer les paramètres topiques des 

 deux phases en posant pour le contenu V de la cellule 



M 



élémentaire le quotient -y- , où M est le poids molé- 

 culaire et d le poids spécifique du cristal. On élimine 

 ainsi, comme l'ont prouvé MM. Muthmann et BeckeMe 

 choix arbitraire qu'on fait toujours avec les paramètres 

 cristallographiques en prenant l'axe 6=1. 



En réalité, Vunité de mesure qu'emploient ces auteurs 



M 

 lorsqu'ils posent V = -7- et calculent les rapports des 



côtés du parallélipipède élémentaire d'après les rap- 

 ports des paramètres cristallographiques a : b : c, n'est 

 autre que la longueur du côté d'un volume cubique, 

 lequel appartiendrait à une phase cristalline hypothé- 

 tique dont le poids moléculaire serait égal au poids 



1 Muthmann, Z. f. Kryst. (1894), 22. p. 497; Becke, Aaz K. 



Akad. cl. Wiss. Wien ( 1893), 50, p. 204. 



