DES SCIENCES NATURELLES. 263 



Mag., 12, p. 73) se laissent représenter par la formule 

 suivante : 



J' = j; j 0,52 e-"^2^ + ],n e-''-^^ — 1,^4 e"^*' | 



d'où il suit : 



K2 : K3 : K4 -= 1,347 : 0,229 : 1 



Il s'en suit, comme premier résultat, que le Radium R 

 émet aussi des rayons ûi{^, = 0,29, au lieu d'être zéro). 



En admettant la théorie de Rutherford, que le Ra- 

 dium C seul émette des tayons /3, nos formules donnent 

 (pour K, = K3 = K, = 0, 9 = 00) : 



J'fi =^ -^P j ^'^^^ ^"'^ + 4,175 e""^"* — 3,196 e~'*^ j 



Après quelques minutes, 0,021 e"^* devient négli- 

 geable, et alors cette expression est en bon accord avec 

 l'ancienne formule de Cwne et Danne : 



J = Jo (4,2 p"'^^_3,2 e"^*^^ 



Cependant, en comparant cette formule avec les obser- 

 vations de Bronson, il se trouve des différences sensi- 

 bles, même quand les « rayons B lents » ont été 

 absorbés. 



La conséquence qui en découle est la suivante : 



Ou bien le Radium B el même le radium A émettent 



des rayons (3 rapides, ou bien les constantes À^l^}.^!^ 



ne sont pas encore suffisamment connues, et il serait 



désirable de déterminer plus exactement leur valeur. 



M. J. MoosER (St-Gall). Les lois de Kepler sur la 



base d'une cosmogonie théorique du système solaire. 



L'application des méthodes de la mécanique à l'étude 



