2385 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe v. 7. März 1907. 
Andererseits ist (bei Vernachlässigung von (dy:dx)’ gegen ı) für 
einen nach oben hohlgekrümmten Stab bei dem in der Abbildung 
angenommenen Sinne der positiven M: 
(2) ee 
da” 
Hierin bezeichnet E das Elastizitätsmaß, J das Trägheitsmoment 
des Stabquerschnittes bezogen auf die wagerechte Schwerpunktachse, 
wobei angenommen ist, daß diese eine Hauptachse sei. Für das 
Feld ı—2 ist J=J,. Damit folgt aus (1) und (2) 
d’y Sr S.. (AR M, 
=t= ’ V= A) en Tara 12 Ye chi core 
dr’ wahr mW nrlse 
Setzt man zur Abkürzung 
S Q M, 
3 er ee Me —1 | (h 
(3) EIE Hı2 5 Ha: Ye =tz Sa > 
so erhält man die Differentialgleiehung der Biegungslinie in 
der Form 
Zune 
(4) dı? +4u.Y = 1,.(aC + b). 
Die Stammegleichung hierzu ist bekanntlich 
(5) y= Asinwe+ Beoswaetaxc+b, 
woraus 
dh 
(6) = — u,ÄA cos u,02—u,Bsinn,c+a 
folgt. 
Für die weitere Benutzung der Gleichungen (5) und (6) müssen 
die willkürlichen Größen A und B bestimmt werden. Ihr Wert ist 
durch die Bedingung festgelegt. daß 
rer 0 ME 
undShürns eu a: 
sein soll. Damit ergibt sich aus (5) zunächst 
B=y,—b 
und sodann weiter 
N u el) COS Mynlız 
sin 4,,4,. 
Hierin sind die Werte von a und 5 aus (3) einzuführen. Es 
3 
empfiehlt sich aber, vorher die in a enthaltene Querkraft Q,. durch 
rF : x 
