314 Sitzung der physikalisch- mathematischen Classe vom 21. März 1907. 
ich einen solehen nennen will. dessen Magnetismus in zwei Punkten 
konzentriert gedacht wird. Es mögen diese Punkte mit den Magne- 
tismusmengen +m und —m versehen sein und die Koordinaten 
Vet, y=o,2=o md =] os 2=—1orodermrkobr- 
system r=/!,o=o und r=/,c=r häben. Die Entfernungen r, 
und r, irgendeines andern Punktes (r, co, r) von diesen Polen sind 
dann durch 
= rn" +-l’— 2rlcosc rn =r+l’+2rlcos co 
gegeben und das Potential in jenem Punkte ist 
Die Fundamentalgleichung der Theorie der Kugelfunktionen liefert, 
wenn r>/ ist, 
I I 1 Ta I I l la 
=—-+— P,+—P,+..., ——=--—PR+-—P-+..., 
iR m r 1? 72 7 r 73 
also 
ml 2ml> 
—-  — Pi\eose)+- _ b,(eosso) +. 
= r 
M IE 
= P, (eos 0)+ 
= P,(eöse)+.. ) : 
Die in dem allgemeinen Potentialausdruck auftretenden Koeffi- 
zienten haben somit hier die Werte 
REN. NN Ge MM en 
Da nun die beiden als Moment M und Polabstand 2/ bezeich- 
neten Konstanten eines beliebigen Magnets gerade durch die Ein- 
führung eines ihm in bezug auf seine Fernwirkung gleichwertigen 
schematischen Magnets definiert werden, so ist allgemein, d. h. für 
Jeden Magnet, wenn seine magnetische Achse zur x- Achse gemacht wird, 
Gaza N We 
Bei einem linearen Magneten von der Länge 2a, der im Ele- 
mente dw seiner Achse die Magnetismusmenge mdx trägt, ist nach 
! In Anlehnung an den Fall des schematischen Magnets könnte man allgemein 
statt @,n und d,m reine Zahlenfaktoren, die mit M2"—" multipliziert sind, einführen, 
also (zur Vermeidung unnötiger weiterer Bezeichnungen) dafür @,m Ml"—" und d,m MI": 
schreiben. Diese neuen Koeffizienten würden zusammen mit M und / die charakte- 
ristischen Konstanten des Magnets bilden. Es wäre dann allgemein bei der ange- 
nommenen Lage des Koordinatensystems @o=I und ao=1I, und der schematische 
Magnet wäre durch ao =0 und @..-+:1,0o =I definiert. 
