548 Gesammtsitzung vom 13. Juni 1907. 
Ferner ist die Bewegungsgrösse': 
A 
3c? + (7 
Substituirt man diese Werthe in den Ausdruck von A, hierauf die 
Werthe von A und E in die Gleiehung für dS, so lautet die letztere: 
eV N 2 —g? A 
den) e2 )+ E = ed) 
ds — —— Keer n 
Die Bedingung, dass dieser Ausdruck ein vollständiges Differential 
der drei unabhängigen Variabeln g, V und 7 bildet, wobei zu beachten 
ist, dass e nur von g und 7‘, nicht von V abhängt, liefert als noth- 
wendige Folgerung die Beziehungen: 
ac Wach gen 
2 ET (1) 
3 (9?) 
und 
3 Aaer DE) 
D N Du®5 ’ (2) 
3 (2-92)? 
wobei die Öonstante a dadurch bestimmt ist, dass e für g = 0 in-aT" 
übergeht, entsprechend dem Sreran-Bourzuann’schen Strahlungsgesetz. 
Mit diesen Werthen ergeben sich für die Energie X, den Druck p 
und die Bewegungsgrösse @ der bewegten Hohlraumstrahlung als 
Funetionen der unabhängigen Variabeln q, V und T folgende Ausdrücke: 
ac“ J 30 5 F T+] £ 
E = TELTEZERNN 2 
3 (ce? -q?)' * (3) 
ac! 7 
Dr = "(e-g)% (4) 
ee (5) 
3 (2 — 9?) 
Ertheilt man also z. B. der Hohlraumstrahlung eine Beschleunigung, 
während ihr Volumen V constant gehalten und keine Wärme von aussen 
zugeführt wird, so dass auch die Entropie S constant bleibt, so er- 
niedrigt sich nach (2) die Temperatur 7 der Strahlung im Verhältniss 
! Nach K. von Mosenseıt, a.a. ©. Gleichung (24*) ist nämlich: 
