Pranex: Zur Dynamik bewegter Systeme. 549 
2 \"/a 
1-%) :1. Dieses Resultat sowie verschiedene andere damit ver- 
C 
wandte Sätze stehen im Einklang mit den Schlüssen, zu welchen die 
Untersuchung von K. vox Mosexerın! geführt hat. Weiter unten (im 
$ 15) wird sich eine noch einfachere und direetere Ableitung für sie 
ergeben. 
Zweiter Abschnitt. 
Prineip der kleinsten Wirkung und Prineip der Relativität. 
22 
Wir betrachten im Folgenden einen beliebigen, aus einer gege- 
benen Anzahl” gleichartiger oder verschiedenartiger Moleküle bestehen- 
den Körper in einem stationären Zustand, der bestimmt ist durch die 
unabhängigen Variabeln® V, T und die Geschwindigkeitscomponenten 
x,%,2 des Körpers längs den drei Axen x,y.2 eines ruhenden gerad- 
linigen orthogonalen Bezugsystems. Die Grösse q der Geschwindigkeit 
ist dann gegeben durch: 
7 == Pr + Un + Zn . 
Ändert man den Zustand des Körpers auf reversible Weise, so gelten 
nach H. vox Hrrunorrz’ die aus dem Prineip der kleinsten Wirkung 
fliessenden Differentialgleichungen: 
daH _ = OR i 
DET ae re 
und 
oH oH 
m Bi a (7) 
Hier bedeutet A das kinetische Potential des Körpers, als Function 
der oben genannten fünf unabhängigen Variabeln, wobei jedoch die 
Geschwindigkeitseomponenten &,%,2 nur in der Verbindung q vor- 
kommen, und %5 bedeutet die von aussen auf den Körper wirkende 
bewegende Kraft. 
Man kann diese fünf Differentialgleichungen auch zur Definition 
des kinetischen Potentials benutzen; doch ist durch sie, wie man sieht, 
die Function 7 noch nicht vollständig definirt, sondern es bleibt in 
! K. von MosenskıL, a. a. O. Gleichung (47) u. Ss. w. 
® Diese Anzahl kann auch gleich Null sein. Dann redueirt sich der Körper 
auf eine Hohlraumstrahlung, wie sie im vorigen Abschnitt behandelt wurde. 
3 Über die Existenz einer Zustandsgleichung vergl. A.Byx, Ann.d. Phys. (4) 19, 
S. 441, 1906. - 
* H. von Heınsorız, Ges. Ablı. (Leipzig, J. A. Barth) III, S. 225, 1895. Dort 
ist das kinetische Potential mit dem entgegengesetzten Vorzeichen definirt. 
