550 Gesammtsitzung vom 13. Juni 1907. 
dem Ausdruck von H, bei bestimmtem %; p und 5, eine additive 
Constante, welche keinerlei physikalische Bedeutung besitzt, willkür- 
lich bestimmbar. Eine zweckmässige Verfügung über diese Constante 
werden wir weiter unten (im $ 9) treffen und damit die zur Vervoll- 
ständigung der Definition von H nothwendige Ergänzung vornehmen. 
Die Bewegungsgrösse des Körpers ist dann gegeben dureh die 
Componenten: 
oH oH oH 
G=-- ; 6, nt GI (8) 
ar 017 02 
bez. durch die resultirende Bewegungsgrösse: 
> oA 
GG (9) 
og 
und die gesammte Energie des Körpers durch: 
Val al r 3 mg 
E=g- +T  -H=x6.+936,+26.+7S-H, (10) 
dq 07 
woraus sich für das Energieprineip die Gleichung ergiebt: 
el = S.de + S,dy + Bde — pdV+ TdS, (I1) 
welche auf ihrer rechten Seite die Translationsarbeit, die Compressions- 
arbeit und die von aussen zugeführte Wärme enthält. 
Alle diese Beziehungen besitzen natürlich auch Gültigkeit für den 
im vorigen Abschnitt behandelten speciellen Fall der reinen Hohl- 
raumstrahlung, wie man sich leicht überzeugen kann, wenn man für 
das kinetische Potential den Werth: 
Be (12) 
3(c® — g°)- 
in die obigen Gleichungen einsetzt. 
In der Anwendung auf ponderable Körper wurde nun bisher, auch 
bei H. vox Heımnortz, stets so verfahren, dass man das kinetische 
Potential 7 in zwei Theile zerlegte: 
‚ul = > Mg? — Jet, 
und M, die Masse des Körpers, constant, dagegen F, die freie Energie 
des Körpers, unabhängig von g annahm. Dann gehen die Gleiehun- 
gen (6) in die Gleichungen der gewöhnlichen Mechanik über, und die 
Gleichungen (7) in die der gewöhnlichen Thermodynamik. 
Wie aber das Beispiel der Hohlraumstrahlung zeigt, und wie 
oben in der Einleitung näher ausgeführt wurde, ist eine derartige 
Zerlegung. genau genommen, in keinem einzigen Falle zulässig: denn 
ein jeder ponderable Körper enthält in seinem Innern strahlende Energie 
