556 Gesammtsitzung vom 13. Juni 1907. 
Ehe wir die Integration vornehmen, leiten wir noch die ent- 
sprechenden Gleichungen für die Geschwindigkeitseomponenten y und 
2 ab. Dazu müssen wir ausser den Differentialgleichungen (6) in Be- 
zug auf das gestrichene System: 
a al ah GVel : a Val ; 
a en Va 
die Beziehungen zwischen den gestrichenen und den ungestrichenen 
Componenten der bewegenden Kraft % benutzen. Um diese zu finden, 
betrachten wir zunächst einen speciellen Fall, nämlich einen unendlich 
kleinen, mit der Elektrieitätsmenge e geladenen, diathermanen festen 
Körper, der sich in irgend einem evacuirten elektromagnetischen Felde 
befindet. Dann ist für das ungestrichene System: 
T. = e&,+ - (45. 25,) 
3, — d&, + (29,- 49.) 
e 
5: = ed. + = (#9, 79.) ; 
[4 
wobei € die elektrische, $ die magnetische Feldintensität bezeichnet. 
Die nämlichen Gleichungen gelten nach dem Relativitätsprineip, wenn 
man sämmtliche Grössen, ausser e und c, mit Strichen versieht. Dar- 
aus ergeben sich mit Rücksicht auf die Relationen (13) sowie auf die 
Beziehungen': 
&—E€, = 
E,— — (&- 5) = (5. u e) 
i Ve-v 
die folgenden Gleiehungen zwischen den gestriehenen und den un- 
gestrichenen Krafteomponenten: 
are A N 
dr = 65 ev ap e— vi 5 es 
& eV _. ei eV = : 
dr > ce? ra d, x a me vr Ö: ö (2 2) 
Die beiden letzten Beziehungen (22) nehmen wir als allgemein 
gültig an; sie liefern mit (6) und (20) eombinirt: 
d al’ cyY&@-w doaH 
di yo ann de 
' A. Einstein, Ann. d. Phys. (4), 17, S.909, 1905. 
