Praner: Zur Dynamik bewegter Systeme. 557 
Nun ist nach (13) und (14): 
au Ex aH E: e2 a cr = a | / ER (23) 
07 9% 777 ıYy P+vs u 
und: 
Daraus folgt: 
a=g\ 34 ed 
a) we ebenso: Ze (" Mes .) a: (24) 
Die Integrätionsconstante, eine absolute Constante, verschwindet, weil 
für g’—=g H’ in H übergeht. 
S9. 
Nun liefern die vier Gleichungen (19) und (24) integrirt: 
ET 
H V I. — H+ const. 
Die Constante hängt nicht ab von V, T, %, 2; wohl aber kann sie 
E e—g° Rt = 2 
noch von & oder, nach (14), von 2 gi abhängen. Wir schreiben 
daher: 
und bestimmen den allgemeinsten Ausdruck der Function f. 
Zunächst haben wir: 
Val H 1 ee 
nat): (5) 
Ve-9? Ve-@ Ye-g (eg? 
Da die Function H nur von g, V und 7 abhängt, und da V’ 
und 7’ mit V und 7 nur durch die Beziehungen (17) verbunden sind, 
so ist die rechte Gleichungsseite, ebenso wie die linke, von der Form': 
1 (@- g 
——-f(-——,| = Q'- 
V* =? F (: 4: a VRR, 
! Man sieht dies am leichtesten ein, wenn man einen beliebigen Werth g” 
[4 „ ’ 
nimmt und die drei Ausdrücke SE Bern - ER = = nl 
Ve®-g” Ve—g: Ve—g’” ve2—g” 
H H’" 
ve-@ "Ver q” 
addirt. 
