558 Gesammtsitzung vom 13. Juni 1907. 
wobei @ allein von g abhängt. Daraus folgt nothwendig: 
1 f CE Be C 3 C 
153 Be el 12 I 2" 
Vezg \e=9?)  Yazga Yazg 
wenn (€ eine absolute Uonstante bedeutet. 
Dies in (25) substituirt ergiebt als gesuchte Beziehung zwischen 
H'zund@H: 
H-C _H-C 
Ve-g”" r, Vve-2 ; 
Da nun die Function H—-C genau den nämlichen Differentialgleichun- 
gen (6) und (7) genügt wie die Function 7, so können wir uns ohne 
Weiteres in alle vorhergehenden Gleichungen statt H die Funetion 
H- gesetzt denken, und wollen fortan den letzteren Ausdruck ein- 
fach mit FM bezeichnen. Dann ergiebt sich: 
= (26) 
Mit anderen Worten: Wenn die Üonstante 0 = 0 wesetzt wird, so 
bedeutet das keinerlei physikalische Einschränkung, sondern nur eine 
zweekmässige Ergänzung der Definition des kinetischen Potentials, - 
welche durch die Differentialgleichungen (6) und (7), wie sehon dort 
hervorgehoben wurde, noch nicht vollkommen eindeutig festgelegt 
wird. 
$ 10. 
Nachdem nun die allgemeine Beziehung zwischen HZ’ und H ge- 
funden ist, ergiebt sich direct aus den Differentialgleichungen des 
Prineips der kleinsten Wirkung der Zusammenhang der Werthe, welche 
irgend eine physikalische Grösse für die beiden von uns benutzten 
Bezugsysteme besitzt. Betrachten wir zunächst die Bewegungs- 
grösse, deren Componenten im gestrichenen System sind: 
am" aH’ aH' 
= a (27) 
gY 
2’ 
Während sich der Zusammenhang der y- und 2-Componenten 
’ 6); = 
[UM 4 
der Bewegungsgrösse direct aus der Vergleiehung mit (8) und (13) als 
EU, & — ©; (28) 
ergiebt, ist der zwischen den ®-Componenten 6, und 6, wesentlich 
verwickelterer Natur. 
Zunächst erhalten wir hierfür nach (27) in leicht verständlicher 
Bezeichnung: 
oH’ 9x j: au’ 9 VE ENEEREITE 
IE: ZU - = TE = E2 nu Fame 
0: de 7 dr 02 9 98V 9 93T 38’ 
& — 
