Praner: Zur Dynamik bewegter Systeme. 559 
Dabei ist nach (26), (14) und (13): 
a’ ER ( V*) er eya=r u en Ve we m 
20, —v& 2—v. 
fiR% da e—vi AR (e?— vw)? 
oH’ cVe-w aH 3H ceYe-w aH 
7 Den 9, oa ern de 
02 aH aH' cVe- AH 
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Or vy(e®— va) 02 vz(ce — va) 
9 Zur (ce? — v2) : di 62(e® 02 
Ll oT v (e?— De 
== v2) ’ A SE 2? (2 — v2) y 
Dies ergiebt «durch Substitution mit Rücksicht auf (8) und (7): 
(CM ER (ce? 2), + eH 16, — v26;.— cpV ots! 
ee 
eVya&-v 
oder mit Einführung der Energie # aus (10): 
Si C (6.- v(E Sl ) 25) 
C 
Wenn man statt der Energie # die Gisss’sche » Wärmefunetion 
bei eonstantem Druck« R einführt: 
R— Et pWV, (30) 
deren Änderung bei isobaren Processen die zugeführte Wärme an- 
giebt, so lautet die letzte Beziehung einfacher: 
I Ü Ü 
, — Ver—or (9 x) . (31) 
Sıı 
Differenziirt man die Gleichung (29) nach der Zeit £: 
dd; Ad, di cc \db, v (7 dV | 
ran 
dt DR Ve ! di & 
so folgt daraus mit Berücksichtigung von (27). (20), (14) und (11) 
die Beziehung zwischen den x-CGomponenten der Kraft 7, nämlich: 
; = v er re hlerrie: 
Ge U: SER PETS). (32) 
Vergleicht man diese Beziehung mit der oben gefundenen (21), so 
ergiebt sich, dass jene keine allgemeine Bedeutung besitzt, sondern 
nur dann immer gilt, wenn p=0 und S— 0, d.h. wenn der Process 
isobar und adiabatisch verläuft. In der That ist diese Eigenschaft 
