562 Gesammtsitzung vom 13. Juni 1907. 
Nun gehen wir von der Beziehung (26) aus und setzen darin 
q = 0. Dann folgt mit Rücksicht auf (17) in der soeben eingeführten 
Bezeichnung: 
EEE) 
(ec? — g° 
ee (38) 
E 
und hierdureh ist 7 als Funetion der drei Variabeln q, V und T dar- 
gestellt, falls #, als Funetion der beiden Variabeln V und T. bekannt 
ist. Durch 4 sind dann nach (6) und (7) alle anderen physikalischen 
Zustandsgrössen bestimmt. So erhält man zunächst für den Druck: 
p=Pps.- (39) 
Ist also der Druck des ruhenden Körpers durch die gewöhnliche 
Zustandsgleichung als Funetion von Volumen und Temperatur bekannt, 
so folgt daraus unmittelbar die Zustandsgleichung des bewegten Kör- 
pers. Ebenso ist die Entropie: 
SSı% (49) 
Ferner sind die Componenten der Bewegungsgrösse: 
fo} > 
&.=67, &=6%, &=6, 
q q q 
wobei @G, die resultirende Bewegungsgrösse, nach (38): 
ER): q Ve-g I " eqV aH\ cgT | 
q Ve-@  e (WU Le-r" BT)e-P% 
a By en q ST _ Tr gg 
Gz— ag ps ale eg TS, eye g Hs. (41) 
Ferner ist die a nach (10): 
) 
ec? ec 
E= gN nt; - TS, — — EI 2 
c Pi erg V®—-g (4 ) 
Bedenkt man, dass 4, = TS,-H, und 
a 
en 
) e—g? 
kann man auch schreiben 
c (& 
= —— 5 + 3 4 0 
Ve-g 0 ps (43) 
Endlich ist die Wärmefunetion R nach (30) 
n2 2 » 
ne nn ie ANCa SL eo 1 
eg: Vpo+ eg? TS, Ve-g I (44) 
