564 Gesammtsitzung vom 13. Juni 1907. 
Aus diesen für g = 0 gültigen Werthen folgen definitionsgemäss ($ 13) 
die Ausdrücke: 
SE gr 4ac TV 
(c Fr P)” 3(c == pP) 
und mit deren Hülfe nach (39), (40), (43) und (46) die für eine be- 
liebige Geschwindigkeit 9 gültigen Werthe: 
LED 2. 4ac! T?V 
een S-— 3@-gy ’ 
4922 2 
E— En TV, G— 2 (E+pv) — Ay 
in Übereinstimmung mit den Gleichungen des $ 1. 
16. 
Dureh die Bewegungsgrösse G@ eines Körpers ist auch dessen 
un 
träge Masse bestimmt. Diese Grösse, welche in der reinen Mechanik 
eine so fundamentale Rolle spielt, sinkt in der allgemeinen Dynamik 
zu einem secundären Begriff herab. Denn sobald die Bewegungsgrösse 
nicht mehr proportional der Geschwindigkeit ist, ist die Masse eines 
Körpers nieht mehr constant; ausserdem gelangt man zu einer ganz 
verschiedenen Abhängigkeit der Masse von der Geschwindigkeit, je 
nachdem man die Bewegungsgrösse @ durch die Geschwindigkeit q 
dividirt oder nach der Geschwindigkeit 9 differenzirt, wobei dann 
noch besonders anzugeben ist, in welcher Weise die Differenziation 
erfolgt: ob isotherm, ob adiabatisch u. s. w. Wiederum ein anderer 
Werth für die Masse ergiebt sich im Allgemeinen, wenn man von 
der Energie # ausgeht und diese nach 2 differenzirt. Wie man diese 
verschiedenen Ausdrücke benennt, ist natürlich Definitionssache. 
Wir wollen hier unter »Masse« M eines Körpers diejenige von 
der Geschwindigkeit des Körpers unabhängige Grösse verstehen, welche 
man erhält, wenn man die Bewegungsgrösse @ durch die Geschwindig- 
keit g dividirt und in diesem Quotienten g = 0 setzt, also in unserer 
B] r 7 ” PQ vn iQ D / I 
Bezeichnungsweise nach (46): 
ER Bo 
M a = (48) 
q A c2 ce? 
Diese Grösse hängt im Allgemeinen noch von der Temperatur 7 
und dem Volumen V des Körpers ab. 
G : 2 : 
Setzt man in dem Ausdruck 7 die Geschwindigkeit g nicht gleich 
Null, so nennen wir den Quotienten, wie üblich', die »transversale« 
! M. Asranım, Theorie der Elektrieität, II, S. 186. 
