Prancr: Zur Dynamik bewegter Systeme. 565 
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Masse des Körpers, während dagegen der Differentialquotient n die 
aq 
»longitudinale« Masse vorstellt. Bei der longitudinalen Masse hat 
man jedoch die »isotherm-isochore« Masse zu unterscheiden von 
der »adiabatisch-isobaren« Masse u. s. w.; denn der Differential- 
quotient hat nur dann einen bestimmten Werth, wenn der Weg der 
Differenziation angegeben wird. Für die specielle Geschwindigkeit 
q7=0 gehen transversale und longitudinale Masse aller Arten in ein- 
ander, d. h. in (48) über. 
Die Masse einer ruhenden Hohlraumstrahlung ist daher nach (5): 
4aT"V 
Ser TE, 
die transversale Masse einer bewegten Hohlraumstrahlung: 
> > 
G _ AacrT°V 
q ze Da) 
die longitudinale isotherm-isochore Masse derselben ': 
I ee 2 en D=, 
gg Be — gE)E 
die longitudinale adiabatisch-isochore Masse': 
(%) Ze 4ac! en 0) TV. 
eg SV 0) (e? = g)* 
die longitudinale adiabatisch-isobare Masse dagegen: 
9 Be 4ac TV 
dq SE 3(®—g%)* 
1y% 
II 
Auffallend ist an der Beziehung (45) vor Allem der enge Zu- 
sammenhang der Masse eines Körpers mit der Wärmefunction R,. 
Da die Masse M leicht in Gramm zu messen ist, so lässt sich danach 
die Grösse von AR, unmittelbar im absoluten CGS-System angeben. 
Doch kann dieser Werth nicht direet auf thermodynamischem Wege 
geprüft werden; denn die reine Thermodynamik lässt in dem Aus- 
druck der Wärmefunetion, wie auch in dem der Energie, eine 
additive Constante unbestimmt. In dieser Hinsicht kommt also die 
Beziehung (48) im Wesentlichen auf eine Ergänzung der thermo- 
dynamischen Definition der Energie hinaus. 
Dagegen eröffnet sich eine Aussicht zur experimentellen Prüfung 
der Theorie durch die Berücksichtigung der Veränderlichkeit der 
! Vel. K. von Moseneeıt, a.a.0.809. Dort ist die Masse nicht, wie hier, durch 
g Sr 
die Bewegungsgrösse, sondern durch die Energie definirt. 
