262 Gesammtsitzung vom 11. Februar 1909. — Mittheilung vom 21. Januar. 



Nun haben wir den Ansatz einzuführen, daß in diesem Falle, da auf 

 beiden Seiten der Reaktionsgleichung 



2H 2 + C1 2 = 2HC1 



gleichviel Moleküle sich befinden, die Beziehung gilt 



(13) Um dT = ° fÜr T= ° • 

 Allen obigen Bedingungen genügt der Ansatz 



(14) Q = 4378o + i.i T+i.i T e--k— i.i T ; 



Der Wert von T a ist unbekannt, doch gelingt es, ihn in hinreichend 

 enge Grenzen einzuschließen. In Analogie mit den früheren Erfah- 

 rungen dürfen wir nämlich wohl annehmen, daß auch in diesem Falle 

 die Beziehung (13) z.B. bei T= 20 noch praktisch vollkommen er- 

 füllt ist, d. h. daß bei dieser Temperatur die spezifische Wärme des 

 Chlors gleich der der beiden andern zweiatomigen Gase ist. Auf der 

 andern Seite ist nach den direkten Beobachtungen der Anstieg bei 

 290 schon völlig erfolgt, und so ergibt sich nach Gleichung (13), 



290 

 daß — =— jedenfalls größer als 2 bis 3 ist, T a also etwa bei 50 bis ioo° 



liegen dürfte. Wir werden übrigens später sehen, daß es ohne jeden 

 praktischen Einfluß ist, ob wir T = 50 oder 100 setzen oder selbst 

 in noch weiteren Grenzen variieren. Es ist daher auch ohne merk- 

 lichen Einfluß, ob wir für die Art des Anstiegs Gleichung ( 1 4) oder 

 eine solche ähnlicher Beschaffenheit einführen. Lediglich um die Ideen 

 zu fixieren und die Rechnung durchführen zu können, wurde obige 

 Formel gewählt, in der wir T = 70 setzen wollen; das Ergebnis der 

 Rechnung dient dann wesentlich zu dem Nachweise, daß es sich eben 

 nur um ein sehr unbedeutendes Korrektionsglied handelt. 

 Zur Integration entwickeln wir Q in eine Reihe: 



= Q o +i.ir+i.i2;ji-|- + -— -(~\ L_(^V |_ I>lT 



I t 1.2 \r j 1.2.3 \ T oJ \x 



somit wird 



iüiogir=— ^+ i.i log r— i.i-^_i.iiogr+-^-y 



ry t 



i.i „° + 4.6 2vC, 



2.1.2.3 \ T oJ ' T 



Qo ( 1 T 1 (TV I r „ 



