C. Schaefer: Die Beugung elektromagnetischer Wellen. .>2< 



ist. Denn da alle Stolle von vornherein als schwarz betrachtet werden, 

 können sie sich optisch in nichts mehr unterscheiden. 



Die nämliche Bemerkung trifft auch die Untersuchung von Sommer- 

 feld 1 und die daran sieh anschließende von Schwarzschild 2 ; in diesen 

 — im (ihrigen völlig strengen — Arbeiten wird durch Annahme unend- 

 lich großer Leitfähigkeit, d.h. vollkommenen Reflexionsvermögens der 

 Schirme, jeder Materialeinfluß a limine von der Theorie ausgeschlossen. 



Im Gegensatze dazu haben sich die folgenden Probleme ohne die 

 vereinfachende Annahme unendlich großer Leitfähigkeit streng behan- 

 deln lassen: Ebene polarisierte Wellen fallen auf eine leitende Kugel 

 (G. Mie 3 ) oder auf einen leitenden Zylinder (v. Ignatowsky 1 , Seitz 5 ). 

 Die Lösung ergibt sich hier in Form unendlicher Reihen, die nur dann 



ausgewertet werden können, wenn das Verhältnis — (p — Kugel- oder 



Zylinderradius, Ä = Wellenlänge) klein, höchstens etwa = . , ist. In 



diesem letzteren Umstände ist es begründet, daß bei experimentellen 

 Untersuchungen dieser Fälle der zwar vorhandene Materialeinfluß, d. h. 

 die Wirkung der endlichen, von Stoff zu Stoff verschiedenen Leit- 

 fähigkeiten, docli kaum nachgewiesen werden kann. Nehmen wir — 

 was experim enteil schon sehr schwierig wäre — an. daß man die Ver- 

 suche mit Wellenlängen von 20 \x (etwa den Reststrahlen des Fluß- 

 spates) machen könnte, so dürften die Drähte einen Radius von 5 u 

 keinesfalls überschreiten, damit die Rechnung durchgeführt werden 

 kann. So dünne Drähte lassen sich bisher nur aus Platin herstellen, 

 für andere Materialien ist die untere Grenze mit etwa iot'. anzusetzen. 

 Dieser Umstand zwingt also dazu, die experimentelle Untersuchung in 

 das Gebiet noch größerer, nämlich der elektrischen Wellen zu A r erlegen: 

 dann ist aber der Materialeinfluß praktisch kaum nachweisbar, da die 

 Verhältnisse bei diesen großen Wellenlängen sich dem Fall unendlich 

 großer Leitfähigkeit asymptotisch annähern. Wollte man bei einer 

 Wellenlänge von etwa 20 cm noch einen Materialcintluß konstatieren, 

 so müßte man schon zu einer Drahtdickc von höchstens 20 u herab- 

 gehen; dann aber ist infolge des kleinen Wertes von : die hervor- 

 gebrachte Störung so klein, daß sie kaum nachweisbar ist. Man könnte 

 allerdings zu dem Auskunftsmittel greifen, die Drähte in Gitterform 

 zu bringen — so ist der Versuch mit Erfolg von mir und Laugwitz'' 



Sommerfeld, Math. Theorie tl. Diffraktion, Math. Ann. 47. 317; 1895. 



Schwar/schild, Math. Ann. 55' 177; 1902. 



G. Mie, Ann. d. Phys. 25, 377; 1908. 



v. Ignatowsky, Ann. d. Phys. 18, 495; ^OS- 



Seitz, Ann. d. Phys. 16, 746, 1905; 19. 55-I: 1906. 



Cl. Schaefer und M. Laugwitz, Ann. d. Phys. 23, 951; 1907. 



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