328 Gesammtsitzung vom "25. Februar 1909. — Mittheilung vom 21. Januar. 



ausgeführt worden — , aber dieser Fall hat einer exakten theoretischen 

 Behandlung bisher widerstanden 1 . 



Unter diesen Umständen scheint es mir von Interesse zu sein, darauf 

 hinzuweisen, daß sich mit denselben mathematischen Hilfsmitteln noch 

 ein anderer Fall exakt behandeln läßt, der gleichzeitig gestattet, den 

 Materialeinlluß auch im Gebiet der elektrischen Wellen mit Sicherheit 

 zu erkennen. Es ist dies der Fall, den man erhält, wenn man in dem 

 von Ignatowsky behandelten Problem den Metallzylinder durch einen 

 isolierenden, d.h. dielektrischen, ersetzt. Wie sich weiter unten 

 zeigen wird, ist auch gerade dieses Problem durch eine solche Reich- 

 haltigkeit der Erscheinungen im Detail ausgezeichnet, wie sie keinem 

 der anderen Fälle zukommt. Nachdem ich daher die theoretische Be- 

 handlung im großen erledigt hatte, habe ich mit Zustimmung von Hrn. 

 Prof. Lummer Hrn. stud. Felix Grossmann veranlaßt, diesen Fall experi- 

 mentell zu realisieren ; die Ergebnisse dieser Untersuchung, der ich für 

 manches Detail der Theorie die Anregung verdanke, werde ich zum 

 Schluß kurz berühren. 



Es möge die Achse des dielektrischen Zylinders, dessen Radius p sei, 

 mit der c-Achse zusammenfallen, deren positive Richtung in Fig. i nach 

 vorn aus der Zeichenebene herausweist; die positive .r-Achse zeigt nach 



rechts, die positive ?/-Achse nach oben. 

 Parallel der x- Achse, und zwar 

 in Richtung der abnehmenden x 

 (Pfeilrichtung in Fig. i ). falle ein 

 ebener polarisierter Wellenzug ein; 

 die elektrische Kraft sei parallel zur 

 --Achse orientiert. Dieser Fall ist 

 experimentell interessanter als der- 

 jenige, wo die elektrische Kraft senk- 

 recht zur z -Achse liegt; ich will 

 : mich daher hier auf die Behand- 

 lung des ersteren Falles beschränken. 

 Wir transformieren die Max- 

 WELLSchen Gleichungen zunächst auf Zylinderkoordinaten r, 9, z, die 

 mit den kartesischen folgendermaßen zusammenhängen: 



r cos 9 



y =l r sin 9 



1 Inzwischen ist es fast gleichzeitig B. Sieger (Ann. d. Phys. 27, 626; 1908) und 

 K. Aicbi (Proc. of the Tokyo Math.-phys. Soc. (2) 4, 266; 1908) gelungen, die Beugung 

 elektromagnetischer Wellen anZylindern elliptischen Querschnitts zu bestimmen, aller- 

 dings nur unter der Annahme unendlich großer Leitfähigkeit. Hier gilt also auch, was 

 oben von der SowMERFELD-ScHWARZscHiLDSchen Lösung gesagt wurde. 



