C. Schaefer: Die Beugung elektromagnetischer Wellen. 333 



so folgt bei Beschränkung auf den reellen Teil: 



(14) g! = cos [nt+p! cos 9] + 1 ( " ).l,. sin (/,/ + 0-) + B 4 ,cos{nl + \p)\ , 



wo zur Abkürzung gesetzt ist: 



15) 



Ay = a — ßi cos 9 — a s cos 2 9 , 



•B,p =: ß + «! COS q> — ß 2 COS 2 9 , 



Bringt man (14) auf die Form von (12) so folgt: 



(£j = cos ni cos (», cos 9) + 1/ — — (.1 sin U + B 4 , cos d<) 



(.6) y % • 



+ sin ni — sin ( p, cos 9) + 1/ - — (A^, cos d' — B, t sin d) . 



§ 4- 

 Spezialisieren wir dies zunächst für den Fall 9 = 0, d. h. für 

 die Punkte der x -Achse vor dem Zylinder; wir erhalten nach (15) 

 und (16), den Wert für £', , indem Avir dort cos 9 = 1 setzen: die 

 entsprechenden Werte von A ,, und B ,, wollen wir mit A B und B„ be- 

 zeichnen. So folgt: 



g, = cos nt cosj9] + I. — (A„ sin d/ + £?„ cos \p) 



+ sin ni — sin y>, + 1/ — - (.4,, cos ip — B a sin ii) . 



Nach (12 a) erhalten wir für den der Messung zugänglichen Wert SJ: 



<<7) *=| |l t -^-K + 5i) + 2]/^-j-Asin( 2 p 1 -^) +J B co S (2^-^)j 



Gleichung (1 7) besagt, daß sich vor dem Zylinder Interferenzstreifen 

 ausbilden, deren Intensität mit wachsendem p x , d. h. mit wachsender 

 Entfernung von der Zylinderachse abnimmt. Es zeigt sich ferner, 

 daß die Lage der Maxima und Minima von der Größe der Koeffizien- 

 ten A und B abhängt. Diese hängen aber, wie aus (10) und (15) 

 hervorgeht, nur von den Werten der Dielektrizitätskonstanten e und 



vom Verhältnis - ab. Wir erhalten demgemäß das Resultat: Die 



Interferenzstreifen verschieben sich sowohl, wenn bei konstantem £ 



sich das Verhältnis ändert als auch, wenn bei festgehaltenen Di- 



mensionen p und Ä das Material des Zylinders variiert wird. 



