342 Gesaunt) tsitzung vom 25. Februar 1909. — Mittheilung vom 21. Januar. 



während in der Rechnung ungedämpfte Wellen vorausgesetzt sind. 

 Diese Tatsache bringt es mit sich, daß gewisse Abweichungen zwischen 

 dem experimentellen und dem theoretischen Befunde eintreten müssen, 

 auf die ich noch im einzelnen hinweisen werde. Zweitens aber spieltauch 

 das Meßinstrument selbst eine störende Rolle, indem an demselben 

 auch Beugungs- und »Rellexions« -Erscheinungen auftreten müssen, die 

 sich dem zu messenden Felde überlagern. Insbesondere gilt dies, wenn 

 das Meßinstrument in unmittelbarer Nähe des Zylinders sich befindet: 

 es scheint, als ob dann direkt «Koppelungen« aufträten, wie sie z. B. 

 aus der drahtlosen Telegraphie bekannt sind. In diesen Fällen zeigen 

 sich zum Teil sehr starke Abweichungen zwischen Theorie und Ex- 

 periment. 



In den folgenden Figuren ist ein Teil des experimentellen Materials 

 des Hrn. Grossmann wiedergegeben; ich kann mich auf einige erläuternde 

 Bemerkungen beschränken . 



Fig. 5 stellt die Interferenzen vor dem Zylinder dar (A=24cm: 

 p l = 0.15cm; p n 0.30 cm; p m = 0.34 cm; p IV = 1.21 cm); für denselben Fall 

 sind die theoretischen Kurven in Fig. 2 wiedergegeben. Man erkennt 

 deutlich die von der Theorie geforderte Verschiebung der Maxima und 

 Minima; auch deren absolute Werte fallen mit den berechneten sehr 

 gut zusammen. Endlich ist auch eine Asymmetrie der Interferenzen 

 bezüglich der Ordinate ioo Prozent erkennbar, wie dies aus Gleichung 

 (17) in der Tat folgt. Qualitativ werden auch die Intensitätsunter- 

 schiede wiedergegeben; doch zeigt sich hier der Einfluß der Dämpfung 



insofern, als die «Sichtbarkeit« 

 der beobachteten Interferenzen (im 

 MiriiKLSON'schen Sinne) viel schlech- 

 ter ist als bei den berechneten. Das 

 analoge Phänomen aus der Optik 

 ist bekannt. 



Fig. 6 stellt für die Wellen- 

 länge A = 24 cm die Verhältnisse 

 hinter dem Zylinder dar; man 

 sieht, daß die Abweichungen von 

 der Theorie gering sind, p = 0.15 

 cm gehört dem Typus I an, p = 0.3 

 dem Typus III, die übrigen Kur- 

 ven dem Typus II. 

 Dasselbe für die Wellenlänge 58 cm finden wir in den Figuren 7 a 

 bis 7 f. Der Charakter sämtlicher Kurven wird vom Experiment überall 

 richtig wiedergegeben; die Abweichungen sind um so größer, je dicker 

 der Zylinder ist. In den Kurven p = 0.98 cm und 1.21 cm haben wir 



W SO 30 W 



SO SO 10 SO 90 100cm 

 Entfernung v. d-. stxibaxe 



