E. Hager und Rubens: Emissionsvermögen der Metalle. 



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haben in diesem Teile des Spektrums keine einseitigen Abweichungen 

 von der Theorie hervortreten lassen. Die Größe ./' wird jedoch durch 

 die direkte Messung des Emissionsvermögens viel genauer bestimmt 

 als durch die Beobachtung des ReÜexionsvermögens. Fehler von 

 i Prozent in der Messung des Reflexionsvermögens können leicht Ab- 

 weichungen von 20 Prozent und mehr in dem Betrag von J' hervor- 

 rufen. Auch wirken alle bei der Messung des Reflexionsvermögens 

 auftretenden Fehlerquellen in dem Sinne, daß die gemessenen Werte 

 zu klein, mithin die daraus hergeleiteten Emissionsvermögen zu groß 

 ausfallen. In der folgenden Tabelle VII ist das Rellexionsvermögen R' 

 der sieben untersuchten Metalle und Legierungen angegeben, wie es 

 sich aus den in Tabelle V enthaltenen Werten von J' durch Extra- 

 polation für die Temperatur t = 1 S° berechnet. Die früher gefundenen 

 Reflexionsvermögen R sind zum Vergleich danebengestellt 1 . In An- 

 betracht der Tatsache, daß das zu unseren Hohlspiegeln verarbeitete 

 Nickel und Platin weniger rein war und ein geringeres Leitvermögen 

 hatte als das Material, mit welchem unsere Emissionsmessungen an- 

 gestellt worden sind, darf die Übereinstimmung als befriedigend be- 

 zeichnet werden. Immerhin sind die Werte A'on R' , ausgenommen 

 beim Konstantan, etwas höher wie die entsprechenden von R. 



Tabelle VII. 

 Reststrahlen von Quarz A = S.S5 jw. 



Metall 



aus J' berechnet 



R 

 beobachtet 



Silber 



Platin 



Nickel 



Messing . . 

 Platinsilber 

 Konstantan 

 Nickelstahl 



98.9 

 96.6 

 96.6 

 97-3 

 93-9 

 92.8 

 88.9 



98. S 

 95-4 

 95-6 



93° 



Eine sehr weitgehende Bestätigung findet die Formel (1) bei 

 sämtlichen untersuchten Metallen und Legierungen in Beziehung auf 

 die Änderung des Emissionsvermögens mit der Temperatur. Diese 

 Übereinstimmung zwischen Theorie und Experiment ist für die Rest- 

 strahlen von Quarz ebenso vollkommen wie für die Reststrahlen von 



1 Diese Werte von R sind ans unseren früheren Beobachtungen durch Inter- 

 polation für die Wellenlänge >■ = 8.85 \x erhalten. 



