Cohn: über die Ansbi-eitung elektrischer Sch\vinf>ungen im Wasser. 1041 



selbe ist zwar 8 bis 9 mal so lang, als /„. : aber einerseits hatte eine 

 frühere Untersuchung^ gezeigt, class die Endeorrection sieh kaum merk- 

 lich mit der Wellenlänge ändert, andererseits ist ein kleiner Fehler 

 in S\ der gegenüber der kurzen Wasserwelle (etwa 34"™) sehr in Be- 

 tracht fallen würde, gegenüber der langen Luftwelle (fast 3"') ohne 

 Bedeutung. 



Es erübrigt, die Beol)a.chtungsdaten mitzutheilen , aus denen die 

 oben bereits mitgetheilten Schlüsse folgen. 



Tabelle I enthält eine Beobachtungsreilie über den Eintluss ge- 

 lösten Salzes. Eine grössere Zahl älterer Beobachtungen, l)ei welchen 

 die Methodik der Messungen noch weniger ausgelnldet war, ist mit 

 ihi* in wesentlicher Übereinstimmung, für die Berechnung aber nicht 

 benutzt worden. 



Tabelle I. 



Die erste Zeile der Tabelle bezieht sich auf destillirtes Wasser, die 

 beiden folgenden auf Kochsalzlösungen. Die Temperaturen lagen bei 

 allen Beobachtungen zwischen 16.8 und 17.2. Die erste Spalte ent- 

 hält die Leitungsvermögen a, bezogen auf Quecksilber; die folgenden 

 drei Spalten geben die direct gemessenen Brückenabstände in Centi- 

 metern. Die Zahlen der weiteren Spalten folgen aus ihnen gemäss 

 dem oben gesagten. Die Fehlergrenze für 4 ist auf weniger als 2"", 

 diejenige für 4, auf 0.2 bis o''.'"5 zu schätzen. Die letztere steigt mit 

 wachsendem Leitungsvermögen zuerst kaum merklich, dann schneller 

 und schneller an, indem in Folge der wachsenden Dämpfung das 

 Maximum immer weniger scharf hervortritt. Für Salzlösungen, deren 

 A beträchtlich ül)er 500 • i o~'° lag, waren Einstellungen von einiger 

 Schärfe nicht mehr möglich. Aus der Gesammtheit der Beobachtungen 

 ergibt sich, dass die Zunahme des Brechungsexponenten mit dem 

 Salzgehalt sicher verbürgt ist, wenn auch der Zahlenwerth dieser 

 Zunahme mit procentisch sehi* grosser Unsicherheit behaftet ist. 



Noch ist zu bemerken , dass die Beziehung Ä' = 1 t^ 1 in aller 



Strenge nur für vollkommene Nichtleiter gilt. Maxwell's Theorie 



' Cohn und Heerwagen, Wied. Ann. 43, S. 365. 1891. 



