1122 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 5. December. 



worin A, B, C ■ ■ ■ B', C u. s. av. nur Functionen von /3, d. li. Functionen 

 der geographischen Breite sind. 



Bildet man nun das Integrale — tt^^^i so fallen die sämmtlichen 



27r) R 



B, B', C, C u. s. w. enthaltenden Glieder weg, und es bleibt 



[acIX. 



Ji-4 



Die Grösse A aber besitzt die Form 



A = a + ft sin ß + c sin ^ß + c? sin ^ß + ■ • ■ 

 wobei a,b,c u. s. w. Zahlencoefficienten sind. Unter diesen Coeffi- 

 cienten ist a sehr klein gegen b, welch letzteres weitaus den grössten 

 Werth hat, während c, d u. s. w. immerhin noch nicht vernachlässigt 

 werden dürfen. 



Nur wenn alle diese Coefficienten mit Ausnahme von b gleich 

 wären, würde das Sinusgesetz ganz genau gelten. Da dies thatsäch- 

 lich nicht der Fall ist, so muss es eigentlich überraschen, dass die 

 Werthe, wie ich sie aus der von G. von Quintus Icilius entworfenen 

 Karte abgeleitet habe, sowie die später niitzutheilenden , nach den 

 Angaben von Hrn. G. Neum.wek für 1885.0 ermittelten, sich diesem 

 Gesetze trotzdem so nahe anscliliessen. 



Wenn dieser letztere Umstand darnach angethan scheint, die Be- 

 deutung der empirisch gefundenen Beziehung abzuschwächen, so ge- 

 winnt doch die Frage nach dem »normalen« Erdmagnetismus durch 

 das eben Dargelegte ganz erheblich an Interesse. 



Es folgt nämlich daraus, dass der thatsächhch bestehende magne- 

 tische Zustand der Erde ein derartiger ist, dass bei der Mittelbildimg 

 nach ganzen Parallelkreisen die späteren Glieder der GAuss'schen Reihe 

 eine sehr untergeordnete Rolle spielen. 



Man ist mithin auch berechtigt, als normale Vertheilung der erd- 

 magnetischen Elemente jene zu bezeichnen, wie sie durch das erste Glied 

 der GAUSs'schen Reihe dargestellt wird, oder, richtiger gesj^rochen, durch 

 den von A unabhängigen Theil dieses Gliedes, da das erste Glied der 

 GAUss'schen Reihe selbst wieder aus drei Theilen besteht, von denen 

 eben nur der erste in Betracht zu ziehen ist. 



So aufgefasst, wird das normale Potential durch die Formel 

 F, = A'sinß 

 definirt, aus der sich dann die normalen Componenten X„ und Z, von 

 selbst ergeben, während F„=0 wird. 



Diese Definition gestattet aber auch eine rein physicalische Deu- 

 tung-, und dies ist der Punkt, auf den Hr. L. A. Bauer liinmes und 



