Güldstein: Schichtung des KathodenHclits indncirter Entladungen. 831 



für als blosse Zierröliren gearbeitete Gefässe angewandt werden, dass 

 die in der dritten Scliiclit tliatsächlicli eingebettet liegende Fortsetzung 

 der Strahlen zweiter Scliiclit von der ersteren so überglänzt wird, 

 dass man ausserhalb der zweiten Schicht, jenseits der inneren Grenze 

 der dritten, unmittelbar nur das Licht der dritten wahrnimmt. Aber 

 selbst in diesem Falle kann man sich von dem wirklichen Vorhanden- 

 sein der Strahlen zweiter Schicht in der ganzen Dicke der dritten 

 überzeugen, indem man das Kathodenlicht einfach durch ein blaues 

 Glas von geeigneter Nuance betrachtet, welches die optischen Strahlen 

 des Lichts zweiter Schicht besser durchlässt als die mehr röthlichen 

 Strahlen der dritten Schicht. Man kommt so zu dem Schlüsse, dass 

 auch schon bei den stärksten Drucken, bei denen Kathodenlicht auf- 

 tritt, die Strahlen der zweiten Schicht in der ganzen Dicke der dritten 

 vorhanden sind. — 



Die dritte Schicht erschien bei früheren Untersuchungen stets 

 als die Hauptmasse des Kathodenlichts ; alle am Kathodenlicht beob- 

 achteten Wirkungen und Eigenschaften wurden daher meist ohne 

 weiteres als Eigenschaften der dritten Scliiclit angesehen, gegen 

 welche die scheinbare Ausdehnung der beiden anderen Schichten so 

 sehr zurücktrat. Zu diesen Eigenschaften des Kathodenlichts gehören 

 ausser der geradlinigen Ausbreitung die Fähigkeit an der Glaswand 

 da, wo das Kathodenlicht auf sie fällt, helle Phosphorescenz zu er- 

 regen, die Fähigkeit an den bestrahlten Flächen auch starke ErAvär- 

 mung zu erzeugen, die deflectorische Ablenkung des Lichts durch 

 eine zweite Kathode u. a. 



Nachdem sich nun gezeigt hat, dass sich zweite und dritte Schicht 

 in der ganzen Dicke der letzteren durchdringen, dürfen wir nicht 

 mehr alle, sei es an der äusseren Grenze, sei es im Innern der dritten 

 Schicht beobachteten Wirkungen ohne weiteres auf die letztere zurück- 

 führen, sondern es fragt sich, wie die eben genannten Eigenschaften 

 des Kathodenlichts sich zwischen die zw^eite und die dritte Schicht 

 verth eilen. 



Sehr leicht ist nun zu erkennen, dass die dritte Schicht gar nicht 

 oder nur in äusserst geringem Maasse die Fähigkeit l)esitzt, Phosphores- 

 cenz der Gefässwand hervorzurufen, und dass die helle Phosphorescenz, 

 welche durch das Kathodenlicht verursacht zu werden pflegt, dort 

 auftritt, wo die Strahlen der zweiten Schicht, vor oder nach der Durch- 

 dringung der dritten, die Wand treffen. Am frappantesten constatirt 

 man letzteres bei Benutzung der concaven Kathoden, z. B. einer Kugel- 

 kappe in einem kugelförmigen Glasgefäss. Ist die Convexseite der 

 Kathode isolirt, so phosphorescirt die Glaswand bei geringer Gasdichte 

 intensiv leuchtend in einer scharf begrenzten Kreisscheibe, die den 



