1094 Gesamintsitzung vom 15. Dec. — Mittheilimg vom 27. Oct. 



lytischen Erscheinungen, namentlich Faraday's Gesetz der elektro- 

 ly tischen Aequivalente , schon längst zu der Annahme geführt, dass 

 elektrische Ladungen von bestimmter Grösse an den Valenzstellen 

 chemisch verbundener Jonen haften, die bald positiv, bald negativ 

 sein können, aber überall diesell)e absolute Grösse für jede Valenz- 

 stelle eines jeden Atoms haben müssen. 



Obgleich diese Annahme die Elektricität wieder an einen sub- 

 stantiellen Träger heftet, so ist sie in keiner Weise im Widerspruch 

 mit Maxwell's mathematischer Formulirung seiner Theorie. Denn 

 auch in dieser kommt die Möglichkeit unveränderlicher Ladung ge- 

 wisser Volumelemente in Isolatoren vor, und Maxwell's Gleichungen 

 sagen aus, dass diese Quanta bei allem Wechsel elektrischer, magnetischer 

 und ponderomotorischer Bewegungen unverändert bleiben, wenn sie 

 auch nach seiner Deutung der Erscheinungen nur als Integrations- 

 constanten, nicht als reelle Substanzen anzusehen sind. 



Das schliesst nicht aus, dass, die Kräfte, die von diesen Jonen 

 als ihren Centren ausgehend sich im Räume ausbreiten , bei eintretenden 

 Lagen änderungen der Molekeln sich in solcher Art verändern , und im 

 Räume fortschieben, wie es Maxwell's Gleichungen beschreiben. 



Das Einzige, was die elektrochemische Theorie mehr verlangt, 

 als l)isher in Maxwell's Gleichungen vorgesehen ist, ist die Möglich- 

 keit, dass diese Centralpunkte elektrischer Kräfte bei chemischen 

 Umsetzungen von einem zum anderen Ion herübergleiten können, 

 und zwar unter grosser Arbeitsleistung, so als ob sie an einem sub- 

 stantiellen Träger hafteten, der von den Valenzstellen verschieden- 

 artiger Jonen mit verschiedener Kraft angezogen würde. 



Wird der ein Paar verbundener Jonen umgebende Äther von 

 elektrischen Kräften getroffen und dadurch dielektriscli polarisirt, so 

 werden die entgegengesetzt polarisirten Jonen den in Richtung der 

 Kraftlinie fallenden Spannungen ausgesetzt, also zwei gleich grossen, 

 aber entgegengesetzt gerichteten Kräften, die mit einander ein Kräfte- 

 paar bilden, welches den Schwerpunkt des Molekels nicht in Be- 

 wegimg setzen, wohl aber die elektrische Axe des Molekels verlängern 

 oder verkürzen, sie der Richtung der Kraftlinie zu- oder alilenken würde. 



Wir wollen im Folgenden die Bezeichnungsweise meines letzten 

 Aufsatzes vom Mai d. J. beibehalten, und also die Componenten der 

 elektrischen Momente der Volumenseinheit mit X , ^ , 3 bezeichnen. 

 Dabei ist aber zu bemerken, dass in den dort aufgestellten Gleichungen 

 die Momente 3l^ , ^ , 3 betrachtet werden , als nur abhängig von den 

 elektrischen Kräften X, Y, Z, und diesen proportional. Die mög- 

 licherweise in einzelnen Stellen des Raumes lagernde wahre Elek- 

 tricität, deren Dichtigkeit dort in Gleichung i mit 



