VON Helmhoi/iz: Elektromagnetische Theorie der Farbenzerstretuing. 1095 



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hezeiclinct wurde, spielt dort allerdings eine Rolle, indem sie Verthei- 

 lung und Richtung der Momente mit bestimmt. AV)er sie wird nicht 

 derjenigen Elektricitiit zugerechnet, welche die Polarisation der A^olum- 

 elemente bewirkt. So sind auch in den nun zu bildenden Bewegungs- 

 gleichungen die elektrischen Momente, welche durch die wahre Elektri- 

 cität der Jonen gebildet werden , da sie von veränderlicher Grösse und 

 Richtung sind, und auch von nicht elektrischen Kräften, Beharrungs- 

 vermögen, Reibung u. s. w. angegriffen werden, von denen des freien 

 Äthers zu trennen: wir bezeichnen sie mit ^. t), 3, für die Volumeinheit. 

 Ein solcher mit Äther und Jonenpaaren gefüllter Raum würde für die 

 theoretische Betrachtung nach der älteren Vorstellung von der Existenz 

 bipolarer magnetischer Molekel, dem Innern eines magnetisirten Kör- 

 pers ganz analog sein, und da die (xesetze der Vertheilung magne- 

 tischer und elektrischer Kräfte für ruhende Zustände aus Maxwell's 

 Theorie sich vollkommen übereinstimmend mit denen von Poisson's 

 Theorie ergeben, die mit magnetischen Molekeln \md Fernkräften 

 rechnet, so lassen sicli auch die aus jener älteren Theorie herge- 

 leiteten Berechnungen des Energievorraths in den Volumelementen 

 eines solchen Raumes mit molecularer Vertheilung der Elektricität 

 hier verwenden. Dass sowohl die Erscheinungen der dielektrischen 

 Polarisation, wie die der ponderomotorischcn Kräfte solcher polarisirter 

 Massen auf denselben Werth der Energie zurückführen, haT)e ich in 

 einem früheren Aufsatze erwiesen.^ 



Nach der hier aufgestellten Hypothese unterscheiden sich unsere 

 Jonenpaare von den dielektrisch polarisirten Molekeln isolirender 

 Substanzen nur dadurch, dass sie träge Masse haben und deshalb 

 nicht immer in der Uleichgewichtslage sich befinden, vielmehr um 

 diese oscilliren können, so dass die 5,1),^ unabhängig von den 3B,^,3 

 sich verändern können, und dass also die potentielle Energie der 

 Elektrisirung nicht bloss von den letzteren drei Grössen, sondern auch 

 von den ersteren abhängt. Ich hal)e es vorgezogen, statt von den 

 MAxwELL'schen Gleichungen auszugehen, die neu hinzukommenden 

 Einflüsse in die von mir für die Elektrodynamik entwickelte Form 

 des Princips der kleinsten Wirkung aufzunehmen, weil man (hidurch 

 vor dem Übersehen einzelner nothwendig vorhandener Gegenwirkungen 



^ S. meinen Aufsatz: »Über die auf das Innere magnetisch oder dielektrisch 

 polarisirter Körper wirkenden Kräfte " in Monatsberichte d. Berliner Akademie, 

 17. Februar 1881. — Wikdemann's Annalen Bd. XIII S. 385 — 400. Gleichung 2 und 4'", 

 nebst den Bemerktmgen am Schlüsse. 



