1096 Gesammtsitzung vom 15, Dec. — Mittheilung vom 27. Oct. 



in dem hier schon ziemhch verwickelten Sjoiel der Kräfte geschützt 

 wird, und dadurch die Anzahl der unabhängigen Hypothesen von 

 zweifelhafter Richtigkeit wesentlich vermindert wird. 



Übereinstimmend mit Poisson und Maxwell setzen wir die elek- 

 trische Kraft, welche noth wendig ist, um ein Moment 5 in der Vo-' 

 lumeinheit einer mit bipolaren Molekeln l)eladenen Substanz hervor- 

 zubringen, diesem Momente proportional also 



Darin ist, wenigstens innerhalb gewisser Grenzen der Polarisations- 

 stärke, S- eine Constante. Wenn wir mit (^ , «^ , (^3 verschwindend 

 kleine Änderungen dieser Werthe bezeichnen, so erhalten Avir 



Die linke Seite dieser Gleichung ist offenbar gleich der Arbeit, welche 

 die polarisirenden Kräfte bei der Änderung der Momente gethan haben, 

 und deshalb stellt die rechte Seite der Gleichung die Änderung der 

 durch die Polarisirung gewonnenen Energie dar, ohne dass die Gültig- 

 keit dieses Ausdrucks , wie in meiner früheren Arbeit , auf den Fall des 

 Gleichgewichts zwischen den polarisirenden Kräften und der dadurch 

 gewonnenen Polarisation bescliränkt ist. 



Denken wir uns die l)eweglichen Molekeln, deren Momente wir 

 mit ^ , t) , 5 bezeichnet haben, eingelagert in ein continuirliches Medium, 

 dessen dielektrische Constante wir mit s bezeichnen, so dass seine 

 Momente und elektrischen Spannungen zusammenhängen durch die 

 Gleichungen 



so wird der Werth der elektrischen Energie (Gleichung 3"'' entsprechend): 



Denkt man sich den Äther zwischen den Molekeln ungemischt 

 mit inducirbarer ponderabler Substanz, so wäre £ = 47r zu setzen. 



Der zweite, mit $„, bezeichnete, magnetische Theil des kinetischen 

 Potentials kann miverändert bleiben, da die Jonen nicht nothwendig 



