VON Helmholtz: ElektromagnetiscliB Tlieorie der Farbenzerstrenunö;. 1101 



dem Übergang aus dem mit beweglichen Molekeln beladenen Äther 

 in den davon freien. 



Zu bemerken ist, dass der Wurzelausdruck, der in den beiden 

 Grleichungen (14^) und (14^) vorkommt, in beiden dasselbe Vorzeichen 

 hal)en muss. 



Aus den Gleichungen ergeben sich die Werthe der Tangenten: 



hl 



tang^o =^ — — 



a — mnr +1 



- hl 



tangS-, = -;; ^ 



fr — I — 7mr 



oder wenn wir 



ni 



'5 



m 

 setzen, 



*""^^°^mlV*^7^ i 



n N 



^ 1 1;'' 



tang^, = — - • -ß y 



7~P / 



welche zeigen, dass der Winkel S-^, ein Rechter wird, wenn n =^ N. 

 N ist aber der Werth, den n annehmen würde, wenn die Phasen 

 der elektrischen Verschiebungen 3£ im Äther und 5 im Molekel gleiche 

 Richtung haben und ohne Reibung unter dem Einfluss ihrer eigenen 

 Anziehungskräfte vor sich gehen, die in der Constante a^ zusammen- 

 gefasst sind. 



Wenn a^> — und daher P reell ist, bezeichnet P eine andere 



e 



kleinere Schwingungszahl, welche eintreten würde, wenn die genannten 

 beiden elektrischen Kräfte einander gerade entgegenwirken. 



Die in den Gleichungen (i 5'') für die beiden Tangenten gegebenen 

 Werthe zeigen, dass, wenn die Reibungsconstante k sehr klein ist, 

 die Tangenten nur dann endliche Grösse haben können, wenn auch 

 ihr Nenner nahe gleich Null wird, d. h. u nahehin gleich N oder 

 gleich P wird. Wenn dies eintritt, so wird für n = P der Winkel 



S-, -~ — , für /t = N dagegen S-^ = — . 

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