VON Helmholtz: Elektromagnetische Theorie der Farbenzerstreuung. 110/ 



durch den hinomischon Satz aus der letzten Gleichung ausziehen, und 

 erhält 



I I ß^ 



d = 



} m \ m 



Polarisation durcli Brechung. 

 Elektrische Schwingungen in der Einfallsebene. 



Für den einfallenden Strahl sei beim Einfallswinkel a die yx- 

 Ebene die Einfallsebene, die Amplitude der magnetischen Schwingung C, 

 dem z parallel; die der elektrischen Schwingungen liegt dann in der 

 Einfallsebene, hat den Betrag nach Gleichung (13''') und (14'') 



B _ I 



und der Winkel zwischen diesen Schwingungen und der y-Axe ist 

 gleich dem Einfallswinkel öt, und ihre in die Richtung der y fallende 

 Componente ist also 



C • cos öt 



^ = i? cos 04 = — —7- . 



Die Grenzbedingungen ergeben sich aus den Gleichungen i 2 •'' und 

 12^ dadurch, dass an der Grenzfläche die dort nach x genommenen 

 Differentialquotienten nicht unendlich werden dürfen, d. h. dass die 

 Werthe, von denen sie genommen sind, ebenda nicht discontinuirlich 



sein dürfen. Es müssen also die Werthe von , und — 



£ e ju 



sowie — auf beiden Seiten der Grenzfläche gleich gross sein. Bezeich- 



nen wir die Grössen, die sich auf das Mittel des einfallenden Strahls 

 beziehen, mit dem Index i, die des gebrochenen Strahls mit dem 

 Index 3, so ist also an der Grenze zu setzen: 

 I . Für den einfallenden Strahl : 





COSOt 



