VON Melmholtz: Elektromagnetische Theorie der Farbenzerstreunng. 1109 



also (7^ = 0, wenn 



sin 2/3 =: sin 20t , 



n ^ 



was eiJitritt, wenn p + at = - . 



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Es ist dies der Fall, wo der reflectirte Strahl auslöscht. Die 

 Grösse des Polarisationswinkels entspricht Fresnel's bekanntem Ge- 

 setze, und zwar für alle Farben. 



Magnetische Schwingungen in der Einfallsebene. 



Wir bezeichnen wieder die Amplitude derselben in den drei 

 Strahlen mit C^, C^, C.^ und die der elektrischen mit B^ , B., , B^. 

 Die Grenzbedingung für die magnetischen Oscillationen wird 



ü, — Üj C, ~. 



• cos u = -^ cos fö 



und für die elektrischen: 



£ £ E 



c, c, c^ 



Indem wir diese Grössen wieder durch die entsprechenden C aus- 

 drücken, erhalten wir 



[(7, + C,](E..^ = C.^^.^A 



oder wenn wir ju, = ju.^ setzen: 



(C, - (7,) . cos :^ . sin ;6 = (C, + C.,) sin at • cos /3 j II, 



C, . sin (/3 - öi) = C, . sin (^ + /3) j n\ 



was Fresnel's bekannter Werth für die Intensität des reflec- 

 tirten, Strahles in der anderen Polarisationsrichtung ist. 



Sobald Absorption stattfindet, haben -wir, wie bekannt, elliptische 

 Polarisation, llire Gesetze sind aus der vorgetragenen Theorie ohne 

 Lücke abzuleiten. 



Ausgegeben am 22. December. 



Berlin , gedruckt in der Reiilisdnickerei. 



Sitzungsbericiite 1892. 100 



