1138 Sitzung der physikalisch- inatliemntischen Classe vom "22. Deceinber. 



dass (lalier die Analogie der beobacliteten optischen Erscheinung mit 

 der Wirkung der HERTz'schen Gitter auf elektromagnetische Wellen 

 in einer Hauptsache, d. h. im Sinne der Polnrisation versagte. 



Durch die vorliegenden Versuche wird nun dieser scheinbare 

 Widerspruch in der einfachsten Weise beseitigt, da sich bei den drei 

 untersuchten Metallen der Sinn der Polarisation im Ultrarothen um- 

 kehrt. Freilich ist es auch diesmal nicht möglich gewesen, in Be- 

 ziehung auf die Wellenlänge und die Abstände der Gitterdrähte zu 

 räumlichen Verhältnissen zu gelangen, wie sie den HERTz'schen Ver- 

 suchen zu Grunde liegen. Immerhin aber war es l)ei einzelnen Ver- 

 suchen möglich, die Wellenlänge so gross inid die Gitteröftnungen so 

 schmal zu nehmen, dass beide Grössen derselben Ordnung angehörten.' 

 Dann ist, wie aus dem vorgelegten Beobachtungsmaterial hervorgeht, 

 die Wirkung stets sehr beträchtlich und in dem von Hrn. Hertz be- 

 obachteten Sinn. 



In der Ausdrucksweise der elektromagnetischen Lichttheorie lassen 

 sich die Versuchsergebnisse, welche in Tab. II bez. in den Fig. 3 bis 5 

 niedergelegt sind, auch folgejidermaassen formuliren: »So lange die 

 »Wellenlänge einen bestimmten, für das betreffende Metall charakteri- 

 »stischen, Betrag nicht überschreitet, wird ein grösserer Bruchtheil 

 »der aufiallenden Strahlung hindurch gelassen, wenn die Richtung 

 »der elektrischen Schwingung mit der Drahtrichtung zusannnenfällt: 

 »für grössere Werthe der Wellenlänge ist dagegen die Durchlässig- 

 »keit des Gitters eine grössere, wenn die magnetischen Schwingungen 

 »in der Drahtrichtung erfolgen.« 



^ Bei dem unter 45° zur Strahleiu-ichtung geneigten I'latingitter ist die s('h(>in- 

 bare Breite der Gitteröffnungen = 0.024 • 0.41 = o"""oog8 , während die grösste 

 Wellenlänge, bei welcher noch beobachtet wurde, X =: o™'"oo45 beträgt Die 



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Grösse -— ergiebt sich hierbei =: 1.80. 



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