1 164 Sitzung der phys.-math. Classe v. 22.Dec. — Mittheilung v. 28. Mai 1891. 

 Die mittlere Intensität dieses Stromes ist: 



Ja = (2 0) 



T 



und dieser Strom ist es, der im Ausstralikmgsgehiet theilweise den 

 durch die überwiegende Ausstrahlung bedingten Verlust ersetzt, während 

 der noch verbleibende Rest durch Energieverlust, d. h. durch Ab- 

 kühlung, Eisbildung u. s. w. zu decken ist. 



Diese Formel unterscheidet sich nun recht wesentlich von der 

 früher als Cxleichung (i o) für das ganze Jahr aufgestellten. "Während 

 dort der Convectionsstrom nur von der Differenz zwischen Ein- und 

 Ausstrahlung abhängig w^ar, sind hier a\ich noch die Mengen von 

 Energie zu berücksichtigen, welche innerhalb des betrachteten Zeit- 

 raumes in dem Gebiete aufgenommen oder abgegel)en werden. 



Es wäre deshalb theoretisch gesprochen nicht undenkbar, dass 

 der Eintluss der Strahlungsdifferenz durch Aufspeicherung von Energie 

 ganz aufgehoben ja vielleicht sogar übercompensirt würde. 



Dies ist nun freilich für das Gesammtgebiet der überwiegenden 

 Einstrahlung nicht der Fall, da jederzeit ein Ausströmen von Wärme 

 nach der Winterhälfte hin stattfindet, dagegen macht sich dieser Um- 

 stand zur Zeit des höchsten Sonnenstandes in den Polargegenden in 

 der allereinschneidensten Weise geltend. 



Bekanntlich lliessen auch im Hochsommer dem Pole noch 

 immer warme Ströme aus niedrigeren Breiten zu, während kalte 

 Luft und kaltes Wasser von dort her abströmen, sofern nicht etwa 

 föhnartige Erscheinungen an einzelnen Stellen Ausnahmen im Gefolge 

 haben. 



Es bleibt demnach der polwärts gerichtete Convectionsstrom auch 

 während jener Jahreszeit bestehen, in welcher der Pol mehr Sonnen- 

 strahlen erhält als irgend ein anderer Punkt der Erde bez. der Grenz- 

 fläche der Atmosphaere. 



Denkt man sich nun irgend eine den Pol umschliessende Linie, 

 über welche dieser Strom hinfliesst, als Trennungslinie zwischen einem 

 polaren Theile und dem übrigen Einstrahlungsgebiete, das deshalb als 

 aequatoriales bezeichnet werden mag, und bezeichnet man alle auf das 

 erstere bezüglichen Grössen durch den Index ^, so erhält man für 

 die Intensität J^ des Stromes die Gleichung 



T 



Da nun der Strom nach dem Pole hinfliesst, so muss J^ das näm- 

 liche Vorzeichen haben, welches sich ergäbe, wenn q^ und Up beide 



