Planck: Extinction des Lichts. 741 



die von E. Riecke' und namentlich die vonP. Drude' aufj^-estellte Theorie, 

 wonach der galvanische Strom in Metallen auf Beweguno-en freier Elek- 

 tronen zurückzuführen ist, und die JouLs'sche Wärme diejenige Energie 

 darstellt, welche aus geordneter in ungeordnete Bewegung der Elek- 

 tronen verwandelt wird. Eine kräftige Stütze hat diese Anschauung 

 neuerdings erhalten durch eine Untersuchung von H. A. Lorentz', aus 

 welcher hervorgeht, dass die aus den Bewegungen der Elektronen 

 hcrcclinete Emission von Wärmestrahlen in Verbindung mit dem Kircu- 

 aoFi"sclien Satz von der Proportionalität des Emissions- luid des Ab- 

 sorptionsvermögens zu den bekannten durch Messungen sichergestellten 

 (iesetzen der Wärmestrahlung schwarzer Körper für lange Wellen führt. 

 Aber die im Bisherigen besprochene Ursache der Extinction des 

 Lichtes, die sicJi in der Natur hauptsächlich auf dem Gebiet der langen 

 Wellen geltend macht, ist nicht die einzige und nicht die wichtigste. 

 Weit häufiger in der Optik sind diejenigen Fälle, in denen die Ex- 

 tinction des Lichtes mit der galvanischen Leitungsfähigkeit des Me- 

 diums gar nichts zu thun hat, die also am reinsten bei vollkommenen 

 Nichtleitern zu beol)achten sind. Die Theorie dieser Erscheinungen 

 ist selir viel complicirter, da sie ein näheres Eingehen auf die mo- 

 lecularen Vorgänge bei der Extinction zur unumgänglichen Voraus- 

 setzung hat. Nehmen wir also ein galvanisch nichtleitendes Medium, 

 so kommt für die optischen Vorgänge darin in erster Linie in Betracht 

 die Art seiner Homogenität. Im absoluten Sinne homogen ist wohl 

 nur ein einziges Medium: das reine Vacuvim: wenigstens würden sonst 

 die (irundthatsachen der Chemie kaum verständlich sein, üb die Sub- 

 stanz eines einzelnen Atoms oder Elektrons als absolut liomogen an- 

 zuseilen ist oder niclit, kommt hier nicht weiter in Betracht. Wenn 

 man also die Eigenschaft der Homogenität nicht auf das reine Vacuum 

 allein beschränken will, so wird man jedes Medium als physikalisch 

 homogen bezeichnen müssen, dessen Ungleichartigkeiten sich erst dann 

 zeigen, wenn man zu Dimensionen von der Grössenordnung der Mo- 

 leküle herabsteigt. Da nun speciell die optischen Vorgänge sich in 

 den Dimensionen der Wellenlängen abspielen , welche ihrerseits gross 

 sind gegen die Dimensionen der Moleküle, so wird man als Kriterium 

 der optischen Homogenität eines Mediums die Bedingung aufstellen 

 können, dass alle solche beliebig herausgegrift'enen Theile des Mediums, 

 deren Dimensionen von der Gi-össenordnung einer optischen Wellen- 

 länge sind, noch als gleichartig zur Wirkung kommen. Danach ist 

 ein Medium, in welches tremde, gegen eine optische Wellenlänge kleine 



' WiED. Ann. 66, S.353, 1898. 

 ^ Ann. d. Pliys. i, S. 566, 1900. 

 ' Hci-. (1. Akad. d. Wiss. Amsterdam, S. 666, 1903. 



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