742 Gesammtsitzung vom 21. April 1904. 



gleichartige Partikel in gehöriger Anzahl eingelagert sind, immer noch 

 als optisch liomogen anzusehen, mid zwar einerlei ob die Partikel aus 

 einzelnen Molekülen oder aus einer so grossen Anzahl von Molekülen 

 bestehen, dass man jeder einzelnen Partikel die Eigenschaften eines 

 ausgedehnten Mediums (Dielektricitätsconstante, Leitungsfähigkeit) zu- 

 schreiben kann.' Die fremden Partikel unterscheiden sich von den 

 Eigenmolekülen des Mediums in optischer Hinsicht nicht anders als 

 sich die Theile zweier verschiedenartiger in einander gelöster Stoffe 

 unterscheiden. Erst wenn die Dimensionen der eingelagerten Partikel 

 oder die Abstände benachbarter Partikel in die Grössenordnung der 

 optischen Wellenlängen rücken, geht die ojijtische Homogenität verloren. 



Aus dieser Betrachtung folgt, dass auch ein trübes Medium, wie 

 es z. B. in der bekannten Diffractionstheorie von Lord Rayleigh be- 

 handelt wird, in optischer Hinsicht genau so homogen ist wie jede 

 physikalisch oder chemisch homogene Substanz, sofern nur die ein- 

 gelagerten Partikel und ihre Abstände klein sind gegen die betrach- 

 teten Wellenlängen. Optisch leer im absoluten Sinne ist nur das reine 

 Vacuum. Man kann daher auch umgekehrt jedes physikalisch homo- 

 gene Medium als ein durch eingelagerte Moleküle geti'übtes Vacuum 

 bezeichnen. 



Wenn nun eine Liclitwelle primär in ein solches Medium ein- 

 dringt, so wird daselbst ein periodisch wechselndes elektrisches Feld 

 erzeugt, und es werden dadurch die in dem Medium befindlichen Elek- 

 tronen und Ionen in Bewegung gesetzt. Da nun aber, der oben ein- 

 geführten Annahme gemäss, die Elektronen und Ionen hier nicht, wie 

 in Leitern, frei beweglich , sondern an bestimmte Moleküle oder Par- 

 tikel gebunden sind, wo sie Schwingungen innerhalb gewisser Grenzen 

 ausführen können, so beschränkt sich die Wirkung der primären Welle 

 auf eine Erregung von alternirenden Schwingungen der elektrischen 

 Theilchen, und dadurch wird jede Partikel das Centrum einer neuen, 

 secundären Lichtwelle von derselben Periode. Auf dieser Voraus- 

 setzung beruht eine jede elektromagnetische Theorie der Dispersion 

 und Absorption nichtleitender Medien. 



Ich habe in zwei vorhergehenden Arbeiten den Fall moleku- 

 larer Partikel näher behandelt unter der Annahme, dass der mitt- 

 lere Abstand zweier benachbarter Partikel zwar klein ist gegen die 

 Wellenlänge, wie es die Bedingung der optischen Homogenität erfor- 

 dert, dass aber doch der Zwischenraum zwischen den Partikeln gross 

 genug ist, um stets die Eigenschaften des reinen Vacuums zu besitzen. 



' Der principielle Unterschied dieser beiden Fälle macht sich nur in der frnge 

 nach den optischen Eigenschaften einer einzelnen Partikel geltend. 



