Planck: Extinctioii des Lichts. 743 



Dann tritt die grosse Vereinfachunn' ein, dass benaclibarte Partikel auf 

 einander nur mit elektrodynamischen Kräften wirken, die sich Im 

 Mittel gegenseitig auf heben , und man kann die optisclien Schwingun- 

 gen jeder einzelnen Partikel gesondert von denen der übrigen behan- 

 deln wie die Scliwingungen eines durch eine äussere Welle erregten 

 elementaren Vibrators mit einer oder mehreren Eigenperioden. Die 

 durch die Anwesenheit der Partikel bedingte Extinction des Lichtes 

 wird dann nicht durch eigentliche Absorption bedingt, d. h. durch 

 Verwandlung in Energie ungeordneter Bewegung der Elektronen und 

 Moleküle, sondern durch Zerstreuung, oder, wenn man es so nennen 

 will, durch Beugung oder Reflexion des Lichtes an den Partikehi. Doch 

 ist die letztere Bezeichnungsweise zu eng für den Fall, dass die Pe- 

 riode der primären Welle einer Eigenperiode der Partikelschwingungen 

 nahekommt: denn dann tritt starkes Mitschwingen, anomale Disper- 

 sion und selective Absorption ein. Liegt aber die Periode der pri- 

 mären Welle sehr entfernt von allen Eigenperioden der Partikel, so 

 ist das Mitschwingen einer einzelnen derselben nur unmerklich , und 

 der im Ganzen i-esultirende Eft'ect kommt nur wegen der grossen An- 

 zahl der Partikel zu Stande. Dies ist der Fall der normalen Disper- 

 sion, in welchem die Extinction immerhin nur sehr schwach ist. Ab- 

 solut genommen verschwindet die Extinction aber nie, ausser im reinen 

 Vacuum. Daher kann man sagen , dass es für keine einzige Strahlen- 

 art von endlicher Wellenlänge einen absolut durchsichtigen Körper 

 giebt. Eine untere Grenze der Extinction lässt sich für jede Substanz 

 imd jede Wellenlänge ohne Weiteres aus dem Brechungsexponenten 

 und der Molekülzahl berechnen.' 



In der folgenden Untersuchung bin ich auf die Bereclinung der 

 Extinction im Falle der normalen Dispersion noch etwas näher ein- 

 gegangen als in meinen vorigen Arbeiten, da ich inzwischen gefunden 

 habe, dass in diesem Falle durch Benutzung einer von mir schon vor 

 längerer Zeit abgeleiteten, in weiteren Grenzen gültigen Gleichung für 

 das Mitschwingen eines durch eine primäre Welle erregten Resonators 

 die Formel für die Extinction sich noch verbessern lässt. Die Formel 

 für die Dispersion wird von dieser C'orrectur nicht betrofl'en. 



Zum Schlüsse werden die erhaltenen Resultate mit denen der 

 schon im Jahre 1881 von Lord Rayleigh entwickelten Theorie des 

 Lichtdurchgangs durch trübe Medien verglichen. Dass ein solcher 

 Vergleich zulässig ist und naheliegt, hat mir schon im vorigen Jahre 

 Hr. G. MiE brieflich in einer freundlichen Mittheilung bemerkt. Die 

 Voraussetzungen der beiden Theorien weichen zwar insofern erheblich 



Siehe unten Gl. (15) oder Gl. (16). 



