P/.ANCK : Kxtiiiction des [Jclits. 747 



5$ 3. Ebene periodische Wellen. 



Wir l)esclir;ink(!n von jetzt an die Betrachtung- auf den Fall, dass 

 in dem bezüglich der Coordinaten y und z unbegrenzten Medium ebene 

 Wellen, die in der XZ'- Ebene polarisirt sind, in der Richtung der 

 ])ositiven .i-Axe fortschreiten. Dann reduciren sich die Vectoren S, 

 D und f auf ihre Componenten (£y , ©^ , fy, und der Vector .s3 '"if seine 

 Componente 5^. Die CTleichungen (i) gehen dann über in: 



ii + 4,A'|l = ..iA. (8) 



Wir setzen mm: 



% = Ae'^"--.^\ f, = ««"C'-^' (9) 



und betrachten n. die Schwingungsfrequenz der einfach periodischen 

 Welle, als reell, dagegen die Constanten A,a und 



p = >c + ?'v 



als complex. Dann giebt der imaginäre Tlieil von %) den Breclumgs- 

 exponenten v. der reelle Theil den Extinctionscoefficienten x der Wellen- 

 amplitude. Aus (8) und (4) folgt dann, mit Elimination von A und a: 



dac^N 

 p2 = - 1 



n-r, - n^ \ 



Benutzt man nun statt N den echten Bruch g = ^^ — und führt 

 ferner zur Abkürzung die beiden Constanten ein: 



_ n- - {\-g)nl _ g-«^ _ n^ 



(10) 



ign-a ingnl Gttc'A' 



so ergiebt sich durch Berechnung von p, und durch Trennung des 

 reellen imd des imaginären Theiles, füi- den Brechungsexponenten v. 



und für den Extinctionscoefficienten y.: 



Dies Resultat unterscheidet sich von dem in meiner früheren Arbeit 

 § 9 erhaltenen lediglich durch die Bedeutung der Constanten /3, welche 



dort der ersten, hier der dritten Potenz von — proportional ist. Die 



"0 



Abweichungen verschwinden daher, wenn nahezu n =^ n,,, also im 

 Gebiet der anomalen Dispersion und metallischen Absorption, sie wer- 



Sitzungsbeiiclite 1904. ÜO 



