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Diese Übereinstiininung der beiden Tlieorien in Bezug auf den 

 Extinctionseoeffieienten ist um so bemerkenswerther, als ihre Resul- 

 tate in Bezug' auf die Dispersion ganz aus einander gehen. Denn die 

 RAYLEiüHsehe The(u-ie trägt der Dispersion überhaupt keine Rechnung, 

 sie ergiebt nämlich für den Brechungsexponenten v des durch die 

 Partikel modificirten Mediums, wieder unter der Voraussetzung, dass 

 (v-l) klein ist': 



v-1 = .v-r-(v'-]), (17) 



wo T das Volumen einer Partikel, v' den Brechungsexponenten der 

 Partikelsubstanz vorstellt. Die Wellenlänge A kommt hier gar nicht vor. 

 Dagegen liefern die obigen Ausdrücke (13) für i' und (10) für et, 

 W(Miii V nahe = 1, also y hinreichend klein ist: 



■1 



2(X'--X?) 



Nur für sehr lange Wellen wird v unabhängig von der Wellenlänge, 

 nämlich : 



_ og _ Sa-Nc^ _ Sa-NXi 



Mit der Formel (17) von Lord Rayleigh A'ergiichen liefert dies: 



d. h. in den Gebieten der langen Wellen, wo die Dispersion nicht mehr 

 merklich ist, lässt sich Übereinstimmung der beiden Theorien dann er- 

 zielen, wenn das Volumen T einer homogen und nichtleitend vorge- 

 stellten Partikel und der Brechungsexponent v' ihrer Substanz mit der 

 Wellenlänge />„ ihrer Eigenschwingung und ilirem Dämpfungsdecrement (t 

 durch die letzte Relation verbunden werden. 



' A. a. O. Gl. (II). 



Ausgegeben am 28. April. 



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