106 TENSION SUPERFICIELLE DES LIQUIDES. 
D'après MM. Ramsay et Shields cette quantité est une 
fonction linéaire de la température pour tous les liquides 
dont la grandeur moléculaire ne varie pas jusqu'à la 
température critique. Cette fonction est bien représentée 
par la formule : 
I + (Mo) 3 = E (te — t — d) 
dans laquelle #, est la température critique, d une cons- 
tante spécifique mais toujours voisine de 6, À une cons- 
tante unique pour tous les corps et égale à 2,12 (valeurs 
extrêmes 2,06 — 2,26). 
Cette loi, vérifiée par MM. Ramsay et Shields, Ram- 
say et Aston sur environ 40 composés chimiques très 
différents, présente un grand intérêt car elle permet de 
fixer, au moins d’une manière approchée, la grandeur 
moléculaire des corps à l’état liquide. 
On détermine k, qui est le coefficient de température 
de l'énergie superficielle moléculaire, au moyen des va- 
leurs de » (Mo) */, à deux températures / et d', soit 
; L — 1 (M0) #a — 1 (Mo), 
t — 
Lorsque la valeur ainsi obtenue diffère notablement 
de la moyenne 2,12 cela indique que le poids molécu- 
laire admis n’est pas exact; c’est le cas de tous les liquides 
polymérisés. On a cherché à calculer le coefficient x par 
lequel il faut multiplier M pour obtenir le poids molécu- 
laire réel du liquide. Ce calcul n'offre aucune difficulté 
pour les corps dont la grandeur moléculaire ne varie pas 
avec la température; en remplaçant M par xM dans 
l'équation IT on obtient : 
249 
“h "13 — UE 
