310 SUR LE PHÉNOMÈNE DE ZEEMAN 
la direction du rayon étudié et la direction du champ 
magnétique, et « l'angle aigu compris entre ces deux 
directions, et où l’on suppose le champ dextrogyre, c’est- 
àa-dire que si l’on fait tourner la direction du champ 
de l’angle : jusqu’à coïncider avec la direction du rayon, 
le champ est tel qu'il résulterait d’un courant dextrogyre. 
Tandis que, lorsque le champ n'existe pas, il se propage dans 
la direction considérée de la lumière naturelle de N vibrations 
par seconde et d'intensité Y, lorsque le champ existe il se pro- 
page trois vibrations polarisées : une vibration rectiligne 
parallèle au plan méridien dont l'intensité est 5 [ sin°e et 
de période À : N, et deux vibrations elliptiques d'intensité 
1 \p ! ne 
Ts L (1 + cos° e) l’une dextrogyre et de période À : {N + n). 
l’autre lévogyre et de période 1: (N + n). Ces vibrations 
elliptiques ont leur petit axe dans le plan méridien, et le 
rapport des axes est éqal à cos e. 
On peut substituer à cet énoncé le suivant: 
Supposant décomposée la vibration naturelle en trois com- 
posantes, l'une rectiligne dans la direction du champ, et les 
deux autres circulaires de sens contraires et dont le plan 
soit perpendiculaire à la dite direction, les trois vibrations, 
qui se propagent dans la direction considérée, sont les projec- 
tions des vibrations précédentes sur le plan de l'onde. 
Une raie d'émission sera donc transformée générale- 
ment dans un triplet, et ce sera seulement lorsque & = 0° 
que la composante moyenne du triplet disparaîtra; les 
composantes extérieures seront alors polarisées circu- 
lairement. Dans le cas de e = 90° les vibrations elliptiques 
deviennent rectilignes et perpendiculaires au plan mé- 
ridien. On démontre aisément la règle suivante : 
Les composantes transversales de la vibration naturelle 
