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DANS LE CAS GÉNÉRAL D'UN RAYON INCLINÉ, ETC. 311 
de la particule peuvent être substituées par trois vibrations : 
l'une rectiligne parallèle au plan méridien et d'intensité 
{ ve. ni : 
A Esin*:, les deux autres elliptiques de sens contraires, 
, - AT l * = < 
d'intensité ri (4 — cos” €), ayant le petit axe dans le plan 
méridien, et cos & pour rapport des axes. Cela fait, il suffit 
* de changer N en N — n dans la vibration elliptique qui a 
méme sens que le courant magnétisant, et N en N —-n dans 
l'autre, pour obtenir les trois vibrations cherchées. 
Pour satisfaire aux valeurs données de l'intensité 1l 
faudra mettre en ligne de compte aussi la composante 
longitudinale de la vibration naturelle. 
La règle que l’on vient de donner permet d'appliquer 
le principe de Kirchhoff, et d'établir la théorie du phéno- 
mène de Zeeman par absorption. 
Enfin, les formules desquelles on tire les énoncés pré- 
cédents permettent de démontrer que : l'effet produit par 
le champ magnétique est identique à celui que l'on obtiendrait 
en composant avec la vibration naturelle de la particule un 
mouvement de rotation uniforme dans le sens des courants 
d'Ampère, ayant pour axe la direction du champ, et avec la 
vitesse de n tours par seconde. 
Cela montre que, même en dehors de la théorie de 
Lorentz, toute théorie qui porte à admettre un tel mou- 
vement de rotation dans le milieu vibrant, donnera une 
explication immédiate du phénomène de Zeeman. 
J'ai obtenu la confirmation expérimentale de ces 
prévisions, en employant un grand réticule de Rowland 
de 16 c. de diamètre et 644 c. de rayon et en observant 
les raies 4678 du cadmium, 4680 du zine et 5167 du 
magnésium qui donnent (même la dernière) le triplet 
normal. Parmi ces vérifications, il y en a une qui mérite 
