cl site. dl 
SUR LE PHENOMÈNE DE KERR. 317 
l'air pour z = 0. De même en intégrant (2') par rap- 
port à la couche de passage on obtient : 
D © mz= | 5 ie Jz-X,-X) 
où les indices À et 2 (placés à droite en bas de la lettre 
à laquelle ils se rapportent) désignent de nouveau les 
composantes de la force dans l’air et dans le métal, pour 
3 —= 0 et z = |. (Ces indices, dans ce qui va suivre 
auront toujours la même signification). Si l’on remarque 
que, d’après les conditions limites (7), 5 et <Z sont 
continus lorsqu'il n’y a pas de couche superficielle, que 
par conséquent d (:Z)/0dx est aussi continu, et qu’enfin 
EL 
X, Y, Z, sont des fonctions ayant la forme e “+ f (x, y, 2). 
r étant une abréviation pour T: 27, T représentant la 
durée d’oscillation de la lumière, on voit que l’on peut 
écrire (10) de la manière suivante: 
2 2 
A  Ô8 à (eZ) l 
LORS EE PR Pr 7 
Cor ÔX e 
1 1 
2 
. ÊY b Poe 
— 1 — 1 a —e dz-(X,-X,) 
ÔT 4 T 
1 
en négligeant les termes du 2° degré par rapport à 
l'épaisseur de la couche. D’après (7) ce n’est pas Y, mais 
[y + b. 2 
ol 
dant, vu la petite valeur de b, l’on peut se contenter 
d’une approximation du 1°’ degré par rapport à b, ce qui 
| qui estapproximativement continu ; cepen- 
fait qu'il ne reste que Y devant le signe | puisque Ÿ, 
dans (14) est multiplié par b. 
