SUR LE PHÉNOMÈNE DE KERR. 323 
D, et D, sont proportionnels aux amplitudes des deux 
ondes. 
De (20) l’on tire : 
j : - (É - zx T2) 
NT UNS A 
(24) 
Ba (£ — x — oc) 
l 
vu - dl'=-iDe 
et en négligeant les termes de l’ordre b"° : 
de Cu. b’ En (t - ux — T5) 
Z ET b = = —— = — D, e 
y 
Les formules (20), (21), (22) montrent que les équa- 
tions différentielles (1”), (3), (4), (6) sont satisfaites 
identiquement à elles mêmes, tandis que les équations 
(2’) et (5°) sont satisfaites si l’on a les relations : 
- 
6] = b' = 
2 2 AN Z9 
Dm = Lt V = ; 
(23) ROME LRU TRE 
Se b' Ÿ = 
A RSA 29 
en an | PÈRE NE Se 
€” T LE C 
Si l’on désigne par 7 la valeur approchée de x, et 7. 
qui résulte de b' = 0 ‘, (22) donne : 
Co Das b le, 
Has Te — ro C est-à-dire z! = x? + MEL y : 
b’ Ÿ = à 
£2 
Ta = TT — — Up ——. 
t e 
L . L , . 
* Vu la petitesse de la valeur de b, il est toujours permis de 
se contenter d’une approximation du 1° degré par rapport à b°. 
DM das es 
ù 
TAN 
