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SUR LE PHÉNOMÈNE DE KERR. 329 
si À représente la longueur d'onde dans l'air de la 
lumière employée. 
En reportant dans (33) les valeurs tirées de (3%), 
(37) et (38) il vient : 
; (+) RS b Sin @ COS 
| RE Jon 0 r nA — ik) (A + Bi) 
5 2 
Fe RONR Re 
ÉCUAEEN EN 20. 
1 
L 
b LUE 
TT est égal à la constante magneto-optique complexe 
pour le métal. Posons par conséquent : 
b ge 2e ; , 
—— est égal à la constante magnéto-optique de la couche 
T 
l | 
superficielle, et peut être plus grand ou plus petit que 
T 
— suivant que l'intensité de l’aimantation dans la 
T 
couche est supérieure ou inférieure à celle du métal 
homogène qui se trouve au-dessous. Posons : 
2 
b— D , l 
RE dz O6 16) = 
| r p x + 2 X 
1 
où ! désigne l'épaisseur de la couche superficielle magné- 
tique, et L° une quantité réelle, positive ou négative. 
(39) donne : 
1 Dans le cas général, c’est-à-dire si la constante e de la 
couche diffère de la constante & du métal, o serait une quantité 
complexe. Dans le cas particulier nous avons posé £ — €, et la 
différence de l’intensité de l’aimantation dans la couche ou dans 
le métal ne s’explique que pour une intensité différente des cou- 
rants moléculaires. Dans ce cas, o est réel. 
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