SUR LE PHÉNOMÈNE DE KERR. 3931 
vante : de l’équation p, = 0 (c'est-à-dire pour l'angle 
d'incidence critique ©) il a été tiré une valeur appro- 
chée pour 5, : s, en posant en première approximation 
bd — 0. Ensuite en se servant de (45), il a été cherché 
pour quelle valeur de 4 la concordance entre le calcul et 
* les observations était la meilleure. En tenant compte de 
cette valeur de 4 le rapport 5, : s, à ensuite été calculé 
en seconde approximation, et enfin les rotations p, cal- 
culées pour tous les angles d'incidence. 
Pour le nickel j'ai trouvé : 5, : o, = 1: 1,015 en pre- 
mière approximation; à = — 1,3; enfin en seconde 
approximation 6, : so, —= 1 ; 1,50. Les valeurs des rota- 
tions calculées avec l’aide de 4 et sans 4 sont rapportées 
dans la tabelle suivante. 
(19 2 pr obs. 2 pr calc. sans y|\ 2 pr calc. avec y 
30° + 1,5 + 0,5 + 0,9 
40 + 1,1 + 0,2 + 0,5 
50 0e PUS 2008 
60 — 0,66 21e Lee 
65 — 9,1 ES amer 
70 ner 190 7 a 
HE 11 2440 2.199 
La concordance n’est pas encore parfaite (cf. fig. IV 
de la planche, courbe D); elle est cependant meilleure que 
pour la courbe B ou la courbe C. L’on peut donc bien dire 
qu'une couche superficielle magnétique agit dans ce sens 
qu'elle diminue les écarts existant entre la théorie et les 
observations. Il faut peut-être rapporter les écarts qui 
restent encore à ce fait que nous avions posé & = €,, ce 
qui n'est évidemment pas rigoureusement exact. — Re- 
marquons que 4 à une valeur négative : cela correspond à 
une valeur négative de L (formule 40) c’est-à-dire que l'on 
a, pour le nickel b < b'; la couche superficielle n’est pas 
