PROPAGATION DES COURANTS POLYPHASES. 591 
La résultante des f. e. m. d’induction électromagné- 
tique est donc 
. #00 
) png | *T D png | #T l 
EE + 2 cos | ) Marcos Ep. + 
n di, 
en désignant la parenthèse dont la valeur est constante 
par pr 
il résulte donc des deux propositions précédentes qu’en 
régime périodique établi, si les tensions et les courants 
restent polyphasés de la forme À dans chaque section 
normale, comme cela doit être, l’ensemble des phéno- 
mènes de capacité et d'induction électromagnétique 
sera le même que si l’on avait un seul conducteur de 
capacité y et de coefficient de self induction y’ par unité 
de longueur. 
Comme il ne s’agit ici que de déterminer les courants 
et les tensions en régime périodique établi on peut résoudre 
le problème par la méthode bien connue de représentation 
symbolique des courants et des tensions par les quantités 
imaginaires. Le problème qui d’une façon générale exige- 
rait la résolution d'équations aux différentielles partielles 
se trouve de la sorte ramené à la résolution d’une seule 
équation différentielle linéaire homogène. 
Cette méthode qui a été développée en détail! con- 
* Steinmetz. Alternatisg current phenomena, p. 155. 
F. Guilbert. Eclairage électrique t. XVII 1898, p. 177. 
